a称为散射长度,实际上是与散射的强度有关。 ro在近似求解中是一个与相互作用范围有关的量,具有长度的量纲,因此 被称为有效力程。 由低能np散射实验和氘核的数据,可以定出np相互作用中自旋三重态 a1=5425±0.0014fm,1t=1.749±0.008fm 23714±0.013fm,ros=273±0.03fm 和自旋单态情形的散射长度与有效力程 低能n-p散射只能定出每种相互作用的两个参数a和r,而与核子-核子 作用势函数的详细形式无关。这称为低能散射的有效力程理论,或称低能散 射势阱形状无关理论。这是容易理解的,低能入射粒子波长很长,不能细致 地分辨势阱的形状。于是,任意的两参数势阱,只要参量选得合适,就能和 所有的低能核子-核子散射实验很好地符合。 (2)低能pp散射和核力的电荷无关性 既有核力作用,还有库仑力作用。两种作用都造成相移而且无法简单分 开 pp体系是全同粒子体系,散射截面在质心系中相对于90对称。波函数 是交换两个粒子反对称的。对于l=0的态,空间波函数是对称的,两质子的 自旋必须反平行。因此,对于两质子,只能是S态,即只有单态核力起作用a 称为散射长度，实际上是与散射的强度有关。 r0在近似求解中是一个与相互作用范围有关的量，具有长度的量纲，因此 被称为有效力程。 由低能 n-p 散射实验和氘核的数据，可以定出 n-p 相互作用中自旋三重态 和自旋单态情形的散射长度与有效力程 低能 n-p 散射只能定出每种相互作用的两个参数 a 和 r0，而与核子-核子 作用势函数的详细形式无关。这称为低能散射的有效力程理论，或称低能散 射势阱形状无关理论。这是容易理解的，低能入射粒子波长很长，不能细致 地分辨势阱的形状。于是，任意的两参数势阱，只要参量选得合适，就能和 所有的低能核子-核子散射实验很好地符合。 （2）低能 p-p 散射和核力的电荷 无关性 既有核力作用，还有库仑力作用。两种作用都造成相移而且无法简单分 开。 p-p 体系是全同粒子体系，散射截面在质心系中相对于 900对称。波函数 是交换两个粒子反对称的。对于 l＝0 的态，空 间波函数是对称的，两质子的 自旋必须反平行。因此，对于两质子，只能是 1S0态，即只有单态核力起作用。 fm03.073.2,fm013.0714.23 fm008.0749.1,fm0014.0425.5 s 0 t 0t ±−= ±= = ± = ± s a r a r