心、对于低能n-p散射,从实验上得知,在10eV<E<10keV内,截面几乎是常数,但o 044b,比上面推出的结果大得多。 实际上,上面推导中采用的是氘核中n-p自旋三重态相互作用的数据。np散射还 应有自旋单态(S=0)的相互作用,正如前面已指出,这种作用与三重态的不同。应 当取 (4.2-11) G和G分别是自旋三重态和自旋单态的np散射截面。 G应为46b,=20.44b,则可以定出a=68b。两种截 面大小差别很大,表明自旋单态的作用与三重态是不 一样的。 请由单态的低能截面推出对应的势井深度V E 对于能量稍高的S波散射,截面随能量的升高而降低,即O是k=k2的函数。由上 面的公式分析,0与k的符号无关,即o可按k的偶次幂展开。历史上常用有效射程法 来研究。 o=4z sIn 4丌 4丌 k2k2(1 (4.2-10) k2+ a 20h2 由上式可见,当k→少0时,有4mn2对于低能 n-p 散射，从实验上得知，在 10eV<E<10keV 内，截面几乎是常数，但σ ＝20.44b， 比上面推出的结果大得多。 实际上，上面推导中采用的是氘核中 n-p 自旋三重态相互作用的数据。n-p 散射还 应有自旋单态（S＝0）的相互作用，正如前面已指出，这种作用与三重态的不同。应 当取 σt和σs分别是自旋三重态和自旋单态的 n-p 散射截面。 σt应为 4.6b，σ＝20.44b，则可以定出σs=68b。两种截 面大小差别很大，表明自旋单态的作用与三重态是不 一样的。 请由单态的低能截面推出对应的势井深度 V0 对于能量稍高的 S 波散射，截面随能量的升高而降低，即σ是 k=k2 的函数。由上 面的公式分析，σ与 k 的符号无关，即σ可按 k 的偶次幂展开。历史上常用有效射程法 来研究。 由上式可见，当 k→0 时，有σ=4πa2。 )112.4( 41 43 += σσσ st − )102.4( 2 11 4 )ctg1( sin 4 4 2 2 0 2 2 2 2 2 − +−+ = + = = ⎟⎟⎠⎞ ⎜⎜⎝⎛ kr a k kk π δ πδ πσ E σ