束力,也可以是内约束力 原静不定结构上,X1作用处沿X1方向的位移,这里的位移也指广义位移,它可 以是线位移,也可以是角位移,可以是绝对位移,也可以是相对位移 61——在相当系统中,只保留X,并使X=1,由它引起的X,作用处沿X方向的位移 (广义位移)。 △-在相当系统上,只保留原已知载荷F(广义力),由所有原已知载荷引起的在x1, 作用处沿X,方向的位移(广义位移) 在式(11-1)中,第一项δ,X,表示在相当系统上,只考虑X的作用,X,在自身作用 点和方向上引起的位移;第二项Δ表示在相当系统上,不考虑Ⅺ1,只考虑原有载荷,所 有原已知载荷在X1作用点沿X1方向引起的位移;由叠加原理,二者之和应等于原结构在 x1作用点沿X1方向的位移。 对于高次静不定结构,一般都采用规范化了的正则方程求解。n次静不定结构的力法正 则方程为 61X1+2X2+…+61 621X1+2X2+…+O2nXn+△2F=△2 6nX1+6n2X2+…+δmnXn+△nF=△ 上式即为力法正则方程的标准形式,也可表达为矩阵形式 δn丫X1 m人xn)(△n)(△n 在很多情况下原静不定结构在n个多余约束处的位移均为零,那么力法正则方程 可写为 0 从力法正则方程(1.3)可以看出,只要求出全部的系数O及自由项△就可以解出全 部多余未知力。这样就把求解静不定的问题转化为在静定结构上求一系列位移,△p的 问题,而这些位移可以用第10章的知识去求。 另外有一个问题要特别加以说明束力，也可以是内约束力。 1 -——原静不定结构上，X1 作用处沿 X1 方向的位移，这里的位移也指广义位移，它可 以是线位移，也可以是角位移，可以是绝对位移，也可以是相对位移。  11——在相当系统中，只保留 X1，并使 X1=1，由它引起的 X1，作用处沿 X1 方向的位移 (广义位移)。 △1F——在相当系统上，只保留原已知载荷 F(广义力)，由所有原已知载荷引起的在 X1， 作用处沿 X1 方向的位移(广义位移)。 在式(11-1)中，第一项  11X1 表示在相当系统上，只考虑 X1 的作用， X1 在自身作用 点和方向上引起的位移；第二项 1F 表示在相当系统上，不考虑 X1 ，只考虑原有载荷，所 有原已知载荷在 X1 作用点沿 X1 方向引起的位移；由叠加原理，二者之和应等于原结构在 X1 作用点沿 X1 方向的位移。 对于高次静不定结构，一般都采用规范化了的正则方程求解。n 次静不定结构的力法正 则方程为        + + + +  =  + + + +  =  + + + +  =  n n nn n nF n n n F n n F X X X X X X X X X              1 1 2 2 21 1 22 2 2 2 2 11 1 12 2 1 1 1 (11-2) 上式即为力法正则方程的标准形式，也可表达为矩阵形式             =             +                     nF n F n nn n n X X        1 1 1 1 11 1     在很多情况下原静不定结构在 n 个多余约束处的位移均为零，那么力法正则方程 可写为 0 1 1 1 11 1 =             +                     nF F n nn n n X X           (11-3) 从力法正则方程(11．3)可以看出，只要求出全部的系数  ij 及自由项 iF 就可以解出全 部多余未知力。这样就把求解静不定的问题转化为在静定结构上求一系列位移  ij ，iF 的 问题，而这些位移可以用第 10 章的知识去求。 另外有一个问题要特别加以说明