其中x′=x-[eB/ω2],可见,体系仍是一个 能性谐振子。咆的每一个能級都比无电场时的纜性谐 振子的相应能級低e282/2μo2},而平衡点向右 移动了e8/2}距离。 由于势场不再具有空间反射对称性,所以波 函数没有确定的宇称。这一点可以从下式扰动后的浪 函数ψ已变成ψn,ψn+1,ψn210)的叠加看出。 Yn=y 0)+vn tea 2ph I√n+1y-mym 例2.设 Hamilton量的 0 矩阵形式为: H 00 1)设c<1,应用微扰论求本征值到二級近似; (2)求H的精确本征值; (3)在样亲件下,上面二结果一政。其中x’ = x – [eε/μω2 ]，可见，体系仍是一个 线性谐振子。它的每一个能级都比无电场时的线性谐 振子的相应能级低{e2ε2 / 2μω2 }，而平衡点向右 移动了{eε/μω2} 距离。 由于势场不再具有空间反射对称性，所以波 函数没有确定的宇称。这一点可以从下式扰动后的波 函数ψn已变成ψn (0) , ψn+1 (0) , ψn-1 (0) 的叠加看出。 [ 1 ] (0) 1 (0) 1 2 (0) (1) (0) 1 n = n + n = n + 3 n + n+ − n n−     e    例2. 设Hamilton量的 矩阵形式为：           − = 0 0 2 3 0 1 0 c c c H （1）设c << 1，应用微扰论求H本征值到二级近似； （2）求H 的精确本征值； （3）在怎样条件下，上面二结果一致