立=成-是 .(1) 其中n为有效量子数，当m无限大时，。=，为线系限的波数 钠原子光谱项 T=n-a R R 它与氢原子光谱项的差别在于有效量子数n*不是整数，而是主量子数减去一个数值△，即量子修正 △，称为量子缺，量子缺是由原子实的极化和价电子在原子实中的贯穿起的，越小、1越小时，量 子缺△越大（当n较小时，量子缺主要决定于1，实验中近似认为△与n无关）. 钠原子光谱一般可以观察到四个谱线系。 主线系：相应于3s-p跃迁，=3,4,5.主线系的谱线比较强，在可见光区只有一条谱线，波长 约为589.3nm,其余皆在紫外区。由于自吸收的结果，所得纳黄线实际为吸收谱线。 锐线系：相当于3s-p跃迁，=3,4,5.其第一条谱线波长为818.9nm,其余皆在可见区域.锐张 系强度较弱，但谱线边缘较清晰 漫线系：相应于3s-p跃迁，n=3,4,5.,漫线系的谱线较粗且边缘模糊，第一条谱线在红外区，波长 约为1139.3nm,其余皆在可见光区. 基线系：3s-f跃迁，n=3,4,5.其谱线强度很弱，皆在红外区 钠原子光谱系有精细结构，其中主线系和锐线系是双线结构，漫线系和基线系是三线结构， 各谱线系的波数公式为： 主线系：=B-A,m-△， R ，(n≥3) 锐战系：元G-公nA>0 R R 漫线系：6-A,了-A》a≥) 基线系：= R R (n≥4). **.(2） 3-△"(m-△ 其中△，△。，△，△，的下标分别表示角量子数1=0,1,2,3，R为里德伯常量 1)光谱项值的确定 由测得的同一线系各光谱线的波。= 。数定出该线系的各光谱项T及线系限了。，同一线 系的相邻谱线的波数分别为 。=。-R/(n-△)2 .(3 P1=。-R/(n+1-△) .(4) 相邻谱线的波数差12 * ~~ n R ν ν ∞ −= .(1) 其中 n 为有效量子数，当 无限大时， ∗ n∗ ν n =ν ∞ % % ,ν ∞ % 为线系限的波数 钠原子光谱项 *2 2 ( ) R R T n n = = − Δ 它与氢原子光谱项的差别在于有效量子数 n ∗不是整数，而是主量子数 n 减去一个数值Δ，即量子修正 Δ，称为量子缺，量子缺是由原子实的极化和价电子在原子实中的贯穿引起的，n 越小、l 越小时，量 子缺Δ越大（当 n 较小时，量子缺主要决定于 l，实验中近似认为Δ与 n 无关）。 钠原子光谱一般可以观察到四个谱线系。 主线系：相应于 3s-np 跃迁，n=3,4,5.主线系的谱线比较强，在可见光区只有一条谱线，波长 约为 589.3 n m，其余皆在紫外区。由于自吸收的结果，所得钠黄线实际为吸收谱线。 锐线系：相当于 3s-np 跃迁，n=3,4,5.其第一条谱线波长为 818.9 n m,其余皆在可见区域.锐张 系强度较弱,但谱线边缘较清晰 漫线系:相应于 3s-np 跃迁，n=3,4,5.漫线系的谱线较粗且边缘模糊,第一条谱线在红外区,波长 约为 1139.3 n m,其余皆在可见光区. 基线系: 3s-nf 跃迁，n=3,4,5.其谱线强度很弱,皆在红外区. 钠原子光谱系有精细结构,其中主线系和锐线系是双线结构,漫线系和基线系是三线结构. 各谱线系的波数公式为: 主线系: (n≥3) (n≥ (n≥3) n≥ 2 2 (3 ) ( ) n s p R R n ν = − −Δ −Δ % 锐 线 系 : 4) R R 2 2 (3 ) ( ) n p s n ν = − −Δ −Δ % 漫 线 系 : 基 线 系 : ( 4).(2) 其中 Δs , , , Δp Δd Δ f 的下标分别表示角量子数 l=0,1,2,3, R 为里德伯常量. 1) 光谱项值的确定 由测得的同一线系各光谱线的波 数定出该线系的各光谱项 T 及线系限 ν ∞ % ，同一线 系的相邻谱线的波数分别为 2 /( ) ν n ν R n = − −Δ ∞ % % .(3) 2 1 /( 1 ) ν n ν R n % % + ∞ = − + −Δ .(4) 相邻谱线的波数差 2 2 (3 ) ( ) n p d R R n ν = − −Δ −Δ % 2 2 (3 ) ( ) n d f R R n ν = − −Δ −Δ % 1 n n ν λ % =