与首次测最（完全测最）之前的电了历史无关 今后(14除外)我们总是把个量-子系统的状态理辨成为这 种完全描述的态 §2.叠加原理 量子力学中的运动概念和经典力学相比较有了根本性的改 变，当然，这就要求理论的数学表述作出同样的根本改变.对此 我们必衡先考虑量子力学中态的描述方法. 我门用9表示量子系统的-·个坐标组.：g太这组坐的 微分乘私.dq近常称为该系统位形空间中的一个休元：对一个 粒子来讲，d?等同于普通空间中的一个体积元dY. 最了力学的数学表述基于这样的一个命题：任某一给定时划， 一个系统的状态可以用一个确定的坐标函数平()（通常为复函 数)描述之.这个函数的模量平方确定了坐标位的几率分布：对系 统进行坐标测量时，测#所得诸值处于位形空间的d!体积元内的 几率等于引平！g.Ψ函数称为该系统的波函数⑨. 知道波的数后，我还能在原则上算出任何其它测量（不一定 是坐标浦量)结果的几率.所有这些几率都可由平和平*的双线 性浅式所确定.这种表式的最一般形式为 ∫型(g)w*()(g,)dqdg, (2.1) 其中的(q.q)函数依赖于测景的结果及性质，积分则廷及整个 位形空间。坐标值的几率式平业*本中，也是属于这种类型的一 个表式②。 ①波函数是由薛定贤于1926年首先引人量子力学的. ②2.1)式巾当6(g,g)=8g-心g-g)时可琳亚(9平：g1,其巾的5代 表后面§5中定义的德耳塔面数：9为一型坐标位，我们欲朵儿毕