遵从矢量叠加(包括位移、速度和加速度的叠加)。 b、波的干涉。两列波频率相同、相位差恒定时,在同一介质中的叠加将形成一种特殊形态:振动 加强的区域和振动削弱的区域稳定分布且彼此隔开。 我们可以用波程差的方法来讨论干涉的定量规律。如 图2所示,我们用S1和S2表示两个波源,P表示空间任意 点 当振源的振动方向相同时,令振源S1的振动方程为y Arcos o t,振源S1的振动方程为y2= Acoso t,则在空 间P点(距S为r1,距S为n2),两振源引起的分振动分s2 别是 图 y1′=Acos(o(t-互) y2′=A2cos(o(t P点便出现两个频率相同、初相不同的振动叠加问题(φ1 中 ),且初相差△φ e(r2-r1)。根据前面己经做过的讨论,有 r2-r1=kλ时(k=0,±1,±2,…),P点振动加强,振幅为A1+A2: r2-r1=(2k-1)时(k=0,±1,±2,…),P点振动削弱,振幅为|A1-A 4、波的反射、折射和衍射 知识点和高考要求相同。 5、多普勒效应 当波源或者接受者相对与波的传播介质运动时,接收者会发现波的频率发生变化。多普勒效应的定 量讨论可以分为以下三种情况(在讨论中注意:波源的发波频率f和波相对介质的传播速度v是恒定不 变的) a、只有接收者相对介质运动(如图3所示) 设接收者以速度v1正对静止的波源运动。 如果接收者静止在A点,他单位时间接收的波的个数为f, 当他迎着波源运动时,设其在单位时间到达B点,则 AB=V1,、 在从A运动到B的过程中,接收者事实上“提前”多接 收到了n个波 If /f 显然,在单位时间内,接收者接收到的总的波的数目为 s s V+VI f,这就是接收者发现的频率fi。即 v+v f1= 显然,如果v1背离波源运动,只要将上式中的v1代入负 图3 值即可。如果v的方向不是正对S,只要将v出正对的分 量即可3 遵从矢量叠加（包括位移、速度和加速度的叠加）。 b、波的干涉。两列波频率相同、相位差恒定时，在同一介质中的叠加将形成一种特殊形态：振动 加强的区域和振动削弱的区域稳定分布且彼此隔开。 我们可以用波程差的方法来讨论干涉的定量规律。如 图 2 所示，我们用 S1和 S2 表示两个波源，P 表示空间任意 一点。 当振源的振动方向相同时，令振源S1的振动方程为y1 = A1cosωt ，振源 S1 的振动方程为 y2 = A2cosωt ，则在空 间 P 点（距 S1为 r1 ，距 S2 为 r2），两振源引起的分振动分 别是 y1′= A1cos〔ω（t − v r1 ）〕 y2′= A2cos〔ω（t − v r2 ）〕 P 点便出现两个频率相同、初相不同的振动叠加问题（φ1 = v r  1 ，φ2 = v r  2 ），且初相差Δφ= v  （r2 – r1）。根据前面已经做过的讨论，有 r2 − r1 = kλ时（k = 0，±1，±2，…），P 点振动加强，振幅为 A1 + A2 ； r2 − r1 =（2k − 1） 2  时（k = 0，±1，±2，…），P 点振动削弱，振幅为│A1－A2│。 4、波的反射、折射和衍射 知识点和高考要求相同。 5、多普勒效应 当波源或者接受者相对与波的传播介质运动时，接收者会发现波的频率发生变化。多普勒效应的定 量讨论可以分为以下三种情况（在讨论中注意：波源的发波频率 f 和波相对介质的传播速度 v 是恒定不 变的）—— a、只有接收者相对介质运动（如图 3 所示） 设接收者以速度 v1 正对静止的波源运动。 如果接收者静止在 A 点，他单位时间接收的波的个数为 f ， 当他迎着波源运动时，设其在单位时间到达 B 点，则 AB = v1 ，、 在从 A 运动到 B 的过程中，接收者事实上“提前”多接 收到了 n 个波 n =  AB = v / f v1 = v v f 1 显然，在单位时间内，接收者接收到的总的波的数目为： f + n = v v v + 1 f ，这就是接收者发现的频率 f1 。即 f1 = v v v + 1 f 显然，如果 v1 背离波源运动，只要将上式中的 v1 代入负 值即可。如果 v1 的方向不是正对 S ，只要将 v1 出正对的分 量即可