由可由B=VxA求得B。考虑远场时作代换V纱1°,则 B=ike, x A=-ikA sin ee, (12.4 电场容易求得 E=×(cB)=- ica. sin Bea (1246) 由E、B即可求出辐射能流 cos -|-cos S7 I SIn 平均角分布为 ((.0)={3 ooc cos( cos 0/-cos k/ (12.4.7) d sin e kl 它依赖于的值。讨论如下: (1)当天线长度远小于波长时,M<<1,可以将上式展开得 (f(O,9)= 41c(k1)sin20 u.+ Sin- 6x (1248) 32n2C 与(12312)对比发现,此时天线等价于一个电偶极子,强度为p=。显然 对短天线,天线越长,辐射能力越大 (2)当天线再增长到M<<1条件不满足时,天线的辐射能力随k做周期性振荡 通常人们将信号发生器与天线中间空隙的两端分别相连,给定一个定幅的输入信 号,测量被反射回来的信号强度(称为反射损耗- return loss,S1l等),显然这 个量越小,说明辐射出去的功率越强,因此S1l的极小值就标示着天线辐射的 个极大值。研究发现,当 l13 时,天线的辐射能力达到极值一特别是 半波电线(长度l=)辐射能力最强。由 A  可由 B A =∇×   求得 B  。考虑远场时作代换 r i e c ω ∇ ↔  ，则 sin B ike A ikA e = × =− r z θ φ     (12.4.5) 电场容易求得 ( ) ˆ sin E k cB ickA e =− × =− z θ θ    （12.4.6） 由 E B   、 即可求出辐射能流 ( ) 2 2 * 0 0 2 2 0 cos cos cos 1 2 2 2 8 sin P r kl kl I c S EB e r θ µ µπ θ       −     = ×=       平均角分布为 2 2 0 0 2 2 cos cos cos 2 2 (,) 8 sin P kl kl S dS I c f d r θ µ θ φ π θ       −   ⋅   = = Ω     (12.4.7) 它依赖于 2 kl 的值。讨论如下： （1）当天线长度远小于波长时，kl <<1，可以将上式展开得 ( ) 4 2 2 2 4 2 0 0 0 2 0 2 2 sin ( , ) sin 8 64 32 4 I c kl I l f c c µ θ µ ω θ φ θ π π   = = ×    （12.4.8） 与（12.3.12）对比发现，此时天线等价于一个电偶极子，强度为 2 0 4 I l p c = 。显然 对短天线，天线越长，辐射能力越大。 （2）当天线再增长到kl <<1条件不满足时，天线的辐射能力随kl 做周期性振荡。 通常人们将信号发生器与天线中间空隙的两端分别相连，给定一个定幅的输入信 号，测量被反射回来的信号强度（称为反射损耗 – return loss, S11 等），显然这 个量越小，说明辐射出去的功率越强，因此 S11 的极小值就标示着天线辐射的 一个极大值。研究发现，当 1 3, ,... 2 2 l λ = 时，天线的辐射能力达到极值 – 特别是 半波电线（长度 2 l λ= ）辐射能力最强