(2)能级和光谱线系的形成 由5=-hcR,￡=5=-c ,n=12,3. ,可以画出能级高低次序图，并作出跃迁图， 从而表示出氢原子光谱线系的形成过程。 4.Bohr的氢原子图像 电子围绕质子在 些特定的稳定轨道上运 动而不发出电磁波：电子通过吸收或者放出一个特定频率的光子可以在不同的轨道中跳 跃。 T=RAn E-hc 物 始那系 -27419 -10967 图1918氧原子光谱线系图1】 图1919氧原子光谱线系图2 玻尔理论第一次把光谱的事实纳入一个理论体系中。这个理论指出了经典物理的规律， 不能完全适用于原子内部，提出了微观体特有的量子规律。玻尔理论启发了当时原子物理向 前发展的途径，推动了新的实验和理论工作。 玻尔理论虽然有很大的成就，居重要地位，但也有很大的局限性。 1,不能解释复杂原子的光 这理论只能计算氢原子和类氢原子的光谱频率，对于稍复杂的一些原子（核外有两个以 上的电子)不 线的强度 、分子之间的相互作用 玻尔理论的问题在于理论结构本身，这理论作了一些在经典规律中所没有的假定。例如 原子外在定态时不据射 的能是子化的得连子缺之逗的统一任。 不能连续弯化 这都同经典理论不符的， 玻尔理论是经典理论和量子条件并放在一起的 五、对应原理 对于电子的绕核运动。若量子数较小，此时各定态的角动量，能量和半径都是不连续 的。如果量子数很大，则各定态的角动量、能量和半径的不连续性就很不明显了。如由 =5000跃迁到4999，此时角动量，能重，轨道半径的改变可看成是连续收变的。 可见当量子数很大时，玻尔理论和经典理论的结果完全相同，即经典理论对应于量理论 中量子数很大的极限情况，称对应原理。 第五节德布罗意波实物粒子的二象性 人之国物理学家。12年诺贝尔物理学奖获得者，动力学的人，子力学 随布罗 1,德布罗意关于波粒二象性的思排过程 德布罗意之前，人们对自然界的认识，只局限于两种基木的物质类型：实物和场。 （2）能级和光谱线系的形成 由 E1 = −hcR， = 2 1 = − 2 , n =1, 2, 3, n hcR n E En ，可以画出能级高低次序图，并作出跃迁图， 从而表示出氢原子光谱线系的形成过程。 4． Bohr 的氢原子图像 电子围绕质子在一些特定的稳定轨道上运 动而不发出电磁波；电子通过吸收或者放出一个特定频率的光子可以在不同的轨道中跳 跃。 1 2 3 4 5 n  莱蔓系 巴耳末系 帕邢系 布拉开系 E=-hcR/n2 T=R/m2 109 677 27 419 12 686 6 855 0 4 387 -hcR -hcR/4 -hcR/9 -hcR/1 6 0 -hcR/2 5 0 2 4 6 8 10×10-8cm 莱蔓系 （紫外） 巴耳末系 帕邢系 (红外) 布拉开系 普丰德系 图 19-18 氢原子光谱线系图 1 图 19-19 氢原子光谱线系图 2 四、玻尔氢原子理论的缺陷 玻尔理论第一次把光谱的事实纳入一个理论体系中。这个理论指出了经典物理的规律， 不能完全适用于原子内部，提出了微观体特有的量子规律。玻尔理论启发了当时原子物理向 前发展的途径，推动了新的实验和理论工作。 玻尔理论虽然有很大的成就，居重要地位，但也有很大的局限性。 1．不能解释复杂原子的光谱 这理论只能计算氢原子和类氢原子的光谱频率，对于稍复杂的一些原子（核外有两个以 上的电子）不能计算。 2．不能计算谱线的强度 3．不能说明原子、分子之间的相互作用 4．逻辑上不自洽 玻尔理论的问题在于理论结构本身，这理论作了一些在经典规律中所没有的假定。例如 说原子处在定态时不辐射，原子的能量是量子化的，不能连续变化，这都同经典理论不符的。 玻尔理论是经典理论和量子条件并放在一起的一个结构，似乎缺乏逻辑的统一性。 五、对应原理 对于电子的绕核运动。若量子数 n 较小，此时各定态的角动量，能量和半径都是不连续 的。如果量子数 n 很大，则各定态的角动量、能量和半径的不连续性就很不明显了。如由 n=5 000 跃迁到 4 999，此时角动量，能量，轨道半径的改变可看成是连续改变的。 可见当量子数很大时，玻尔理论和经典理论的结果完全相同，即经典理论对应于量理论 中量子数很大的极限情况，称对应原理。 第五节 德布罗意波 实物粒子的二象性 一、德布罗意假设 法国物理学家，1929 年诺贝尔物理学奖获得者，波动力学的创始人，量子力学的 奠基人之一。 1．德布罗意关于波粒二象性的思辨过程 德布罗意之前，人们对自然界的认识，只局限于两种基本的物质类型：实物和场