三、介质中高斯定理 介质存在时,场源有两部分 q:自由电荷,激发E0 q':极化电荷,激发E ds lo 对应的场方程均有形式 ,而E=E0+E,则总场的闭面通量 fE=∑ 为 「E={(E+E)d=%+∑q 该式即介质中高斯定理。但该式的右端极化电荷q'不易实验上测量,惯常回避 之,间接地得到它。为此,运用 ∑q=-P 代入上式,得 f(sE+P)=∑% 引入辅助物理量:申位移矢量( electric displacement D≡EE+P 则高斯定理为 fD=∑ [讨论 1、5D→∑q表述的优越性 右侧不含极化电荷,D对高斯面S的通量=5D仅与其内自由电荷有 关:用D描述电场,D线起自正自由电荷,止于负自由电荷:当问题县有某种 对称性时,可由高斯定理求解,物理思路是 先求D→再求E→再追究极化电荷分布等3－3－2 三、介质中高斯定理 介质存在时,场源有两部分 q E q E     ：极化电荷，激发 0：自由电荷，激发 0 对应的场方程均有形式       =   = 内 内 s s s s E ds q E ds q 0 0 0 0 1 1       ，而 E = E + E    0 ，则总场的闭面通量 为： ( ) 1 ( ) 0 0   =  0 +   =  +  s内 s内 s s E ds E E ds q q       该式即介质中高斯定理。但该式的右端极化电荷 q  不易实验上测量，惯常回避 之，间接地得到它。为此，运用    = −  s s q P ds   内 代入上式，得  +  = s内 s 0E P ds q0 ( )     引入辅助物理量：电位移矢量(electric displacement) D E P      0 + 则高斯定理为   = s内 s D ds q0   [讨论] 1、   = s内 s D ds q0   表述的优越性。 右侧不含极化电荷， D  对高斯面 S 的通量  =  S D D ds    仅与其内自由电荷有 关；用 D  描述电场， D  线起自正自由电荷，止于负自由电荷；当问题具有某种 对称性时，可由高斯定理求解，物理思路是： 先求 D  → 再求 E  → 再追究极化电荷分布等