§3介质中的静电场方程 、引言与准备 1、循环关系 欲求介质中E一则需E(∵E=E+E→需q(p,o)→需P 5F,=q,或p=一V,P、口=P)一需知E(:F=5x,E,返回, 出现循环 表明:极化原因(E:自由电荷激发的外场、E:总场)和极化效果(E’: 由束缚电荷q激发)之间有反馈联系。 般地,P未知,q也难以求出,实验中q不易测量,因而求其中任一物 理量皆困难,需另辟途径,见以下介质中的高斯定理。 如若通过另辟溪径求得了循环中的某一物理量,则整个问题将迎刃而解。 2、极化电荷q激发的场E 介质极化,反过来对极化场的影响归结为:q'→E’,即代表介质宏观作用, 计及了E就已考虑了介质的影响,因而q激发E'的规律中只能用E0,切不可重 复! 极化电荷也是电荷,静止时激发静电场E=∫,满足的场方程为 E’·ds E’·dl=0 介质中安培环路定理 介质中电场满足的环路定理为 JEo d +JE 表明:电介质的存在归结为增加了一些新场源q'(激发E’),而未改变场的无旋 性,故在介质中的静电场中仍可引用电势U描述(注:此U与E对应)。3－3－1 §3 介质中的静电场方程 一、引言与准备 1、循环关系 欲求介质中 E  则需 E  （∵ E = E + E    0 ） 需 q ( , ) 需 P  （ P ds q s  = −     ，或 P   = − 、 = Pn   ） 需知 E  （∵ P eE   =  0 ），返回， 出现循环。 表明: 极化原因（ E0  ：自由电荷激发的外场、E  ：总场）和极化效果（ E  ： 由束缚电荷 q  激发）之间有反馈联系。 一般地， P  未知， q  也难以求出，实验中 q  不易测量，因而求其中任一物 理量皆困难，需另辟途径，见以下介质中的高斯定理。 如若通过另辟溪径求得了循环中的某一物理量，则整个问题将迎刃而解。 2、极化电荷 q  激发的场 E  介质极化，反过来对极化场的影响归结为： q  → E  ，即代表介质宏观作用， 计及了 E  就已考虑了介质的影响，因而 q  激发 E  的规律中只能用 0  ，切不可重 复！ 极化电荷也是电荷，静止时激发静电场    = 2 4 0 1 r dq E   ，满足的场方程为        =    =   0 0 l s E dl q E ds      二、介质中安培环路定理 介质中电场满足的环路定理为    = +   l l E dl E E dl      ( ) 0 = 0  +  = 0 l l E dl E dl     表明：电介质的存在归结为增加了一些新场源 q  （激发 E  ），而未改变场的无旋 性，故在介质中的静电场中仍可引用电势 U 描述（注：此 U 与 E  对应）