量J之间的关系 式中 向接 旦g因子将随角动量的不同耦合而异,以L和s,分别表示原子中的第i个电子 的轨道角动量和自旋角动量,总磁矩H为 =-(gl1+gs1+gl2+gs2+…+gl+g1+…) 对于LS耦合,各电子的轨道角动量l先合成为总轨道角动量L;各电子的 自旋角动量s也首先合成为总自旋角动量S.因此,上式可写成 p=-(gL+gS)点 (5-5) 加上 式中L=∑1,s=∑s,由于满壳层中的电子的总轨道角动量和总自旋角动量都 子型 与 为零,它们对总磁矩的贡献当然也等于零,所以计算L和S时只需对未满壳层中 的电子进行累加即可.对于多电子原子除了LS耦合外,还有方耦合,为了简单 起见,我们只讨论原子的未满壳层中只有两个电子,这时有 1=-(gl1+gs1+gl2+gs2) 由于l1与s1先耦合成力1;而l2则与1先合成为j2,因此 (gj1+g2j2)2 式中j1,g1和j2,g2分别为第一和第二个电子的总角动量和g因子,参照(5-3) 式即得 J(J+1)+i(j1+1)-i2(i2+1),J(J+1)-i(1+1)+i(+1) 波變 式中J为两个电子的总角动量量子数 1.3塞曼效应 在经典电磁学中,我们知道在外磁场中的磁矩具有一附加能量△E 式中 这一附加能量不但与磁矩的大小有关,而且还与磁矩相对于外磁场的取向有关 故亦称为取向势能,这些结论在量子力学中也是成立的.由于原子有磁矩,它在 称为 外磁场中就有附加的取向势能,同时空间有了一个从优方向,即外磁场方向.当 原子状态为(L,S,J,M1)时,这一附加能量为 △E=(-·B)=g(·B)h