式右边表示波动的性质,即光波的频率、波长λ和场强屮。按照光的电磁波理论, 光的强度正比于光波振幅的平方W2,按照光子学说,光的强度正比于光子密度p 所以p正比于甲2,令比例常数为k,即得到p=k||2 1924年,法国物理学家德布罗意提出,这种“二象性”并不特殊地只是一个光学现象, 而是具有一般性的意义。他说:“整个世纪以来,在光学上,比起波动的研究方法,是 过于忽略了粒子的研究方法;在实物理论上,是否发生了相反的错误呢?是不是我们把 粒子的图象想得太多,而过分忽略了波的图象?”从这样的思想出发,德布罗意假定波 粒二象性的公式也可适用于电子等静止质量不为零的粒子,也称为实物粒子。,即实物 粒子也具有波粒二象性。实物粒子的波长等于普朗克常数除以粒子的动量,=h=h P 这就是德布罗意关系式 根据德布罗意假设,以1.0×10m.s2的速度运动的电子波长为73x101om 质量为1.0×10-3kg的宏观物体,当以1.0×10-2m,s=1速度运动时,波长为 663×103m实物粒子波长太小,观察不到其波动性;只有微观粒子才可观测其波动性。 实物粒子的波称为德布罗意波或实物波。德布罗意指出:可以用电子的晶体衍射实验证 实物质波的存在 1927年美国科学家戴维逊和革末的单晶电子衍射实验以及英国汤普森的多晶体电子衍射 实验证实了德布罗意关于物质波的假设。随后,实验发现质子、中子、原子和分子等都有衍 射现象,且都符合德布罗意关系式。下面左边就是多晶体电子衍射的示意图,从电子发射器 A发出的电子射线穿过晶体粉末B,投射到屏C上,可以得到一系列的同心圆。这些同心圆 叫衍射环纹。右边是电子射线通过金晶体时的衍射环纹图样。 下面就以多晶体电子衍射实验来进行讨论。从衍射环纹的半径和屏C与晶体B间的距离可 以计算衍射角α,根据衍射角可用布拉格( Bragg)公式计算电子射线的波长A,即 n入=2dsin C 式中d是晶格间距,n=1、2、3、…分别表示各同心圆,其中最小的同心圆n=1,其次n=2。 电子射线可从阴极射线管产生,并使之在电势差等于V的电场中加速到速度v。获得的动 能等于它在电场中降落的势能e,即:e=m2因此r=,/2eF6 式右边表示波动的性质，即光波的频率 ν、波长 λ 和场强 Ψ。按照光的电磁波理论， 光的强度正比于光波振幅的平方|Ψ|2，按照光子学说，光的强度正比于光子密度 ρ， 所以 ρ 正比于|Ψ|2，令比例常数为 k，即得到 ρ=k|Ψ|2 1924 年，法国物理学家德布罗意提出，这种“二象性”并不特殊地只是一个光学现象， 而是具有一般性的意义。他说：“整个世纪以来，在光学上，比起波动的研究方法，是 过于忽略了粒子的研究方法；在实物理论上，是否发生了相反的错误呢？是不是我们把 粒子的图象想得太多，而过分忽略了波的图象？”从这样的思想出发，德布罗意假定波 粒二象性的公式也可适用于电子等静止质量不为零的粒子，也称为实物粒子。， 即实物 粒子也具有波粒二象性。实物粒子的波长等于普朗克常数除以粒子的动量， h h p mv  = = 这就是德布罗意关系式。 根据德布罗意假设，以 1.0×106 m.s -1的速度运动的电子波长为 10 7.3 10 m −  质量为 1.0×10－3kg 的宏观物体，当以 1.0×10－2m.s－1 速度运动时，波长为 29 6.63 10 m −  实物粒子波长太小，观察不到其波动性；只有微观粒子才可观测其波动性。 实物粒子的波称为德布罗意波或实物波。德布罗意指出：可以用电子的晶体衍射实验证 实物质波的存在。 1927 年美国科学家戴维逊和革末的单晶电子衍射实验以及英国汤普森的多晶体电子衍射 实验证实了德布罗意关于物质波的假设。随后，实验发现质子、中子、原子和分子等都有衍 射现象，且都符合德布罗意关系式。下面左边就是多晶体电子衍射的示意图，从电子发射器 A 发出的电子射线穿过晶体粉末 B，投射到屏 C 上，可以得到一系列的同心圆。这些同心圆 叫衍射环纹。右边是电子射线通过金晶体时的衍射环纹图样。 下面就以多晶体电子衍射实验来进行讨论。从衍射环纹的半径和屏 C 与晶体 B 间的距离可 以计算衍射角α，根据衍射角可用布拉格(Bragg)公式计算电子射线的波长λ，即 2 sin 2 n d   = 式中 d 是晶格间距，n=1、2、3、…分别表示各同心圆，其中最小的同心圆 n=1，其次 n=2。 电子射线可从阴极射线管产生，并使之在电势差等于 V 的电场中加速到速度 v。获得的动 能等于它在电场中降落的势能 eV，即： 1 2 2 eV mv = 因此 2eV v m =