率,也就是微分散射截面: (6,g) f(6, 所以f(O,)被称为“散射振幅 我们把计算散射截面的方法再总结一下。 写下v()满足的方程: V-y+[k-U(]y=0 其中 E k U(r) V(r) 假设v()在无穷远处的渐近形式是 y() f(e,) 代入方程,求出f(,q),那么就有 (0,q)=|(0.q) 散射截面在实验与理论之间搭起了一座连接的桥梁,用它可以检验理论上所假设的粒子之间的相互 作用是否正确 *3.全同粒子散射的问题 我们在§44中已经指出:全同粒子系统的波函数必须满足交换对称或反对称的要求,这就使得全同 粒子的散射(子弹粒子和靶粒子是全同粒子)不同于非全同粒子的散射 如果粒子的自旋是0,那么在质心系中看,两个粒子互相交换就是产→>一,所以波函数交换对称 等于说波函数有正的宇称,因而波函数的对称化导致 (a,o)=1/(,)+f(z-0,z+q) *4.非弹性碰撞,复“势能”,光学模型 作业:无。率，也就是微分散射截面： 1 2 ( , ) ( , ) . z dw f J d      = =  所以 f ( , )   被称为“散射振幅”。 我们把计算散射截面的方法再总结一下。 写下  ( )r 满足的方程： 2 2  + − =   [ ( )] 0, k U r 其中 2 2 2 , ( ) ( ), E k U r V r   = = 假设  (r) 在无穷远处的渐近形式是 ( ) i i e ( ) e , , k r r k z r f r    ⎯⎯⎯→ + →  代入方程，求出 f ( , ) ，那么就有 ( ) ( ) 2      , , . = f 散射截面在实验与理论之间搭起了一座连接的桥梁，用它可以检验理论上所假设的粒子之间的相互 作用是否正确。 *3. 全同粒子散射的问题 我们在§4.4 中已经指出：全同粒子系统的波函数必须满足交换对称或反对称的要求，这就使得全同 粒子的散射（子弹粒子和靶粒子是全同粒子）不同于非全同粒子的散射。 如果粒子的自旋是 0，那么在质心系中看，两个粒子互相交换就是 r r →− ，所以波函数交换对称 等于说波函数有正的宇称，因而波函数的对称化导致 ( ) ( ) ( ) 2          , , , . = + − + f f *4. 非弹性碰撞，复“势能”，光学模型 作业：无