1.1.2物理关系 根据梁的纵向纤维间无挤压,而只是发生简单拉伸或压缩的假设。当横截面上的正应力 不超过材料的比例极限σ。时,可由胡克定律得到横截面上坐标为y处各点的正应力为 g= Es 该式表明,横截面上各点的正应力a与点的坐标y成正比,由于截面上一为常数,说 明弯曲正应力沿截面高度按线性规律分布,如图所示。中性轴上各点的正应力均为零,中 性轴上部横截面的各点均为压应力,而下部各点则均为拉应力 1.1.3静力关系 odd 图所示梁的横截面的形心直角坐标系O-xyz中,Z轴为截面的中性轴。横截面上坐标 为(y,)的点的正应力为a,截面上各点的微内力a·dA组成与横截面垂直的空间平行力 系(图中只画出了该平行力系中的一个微内力,O为横截面的形心)。这个内力系只可能简 化为三个内力分量,即平行于x轴的轴力N,对z轴的力矩M2和对y轴的力偶矩My,分 别为 N yodA 在纯弯情况下,梁横截面上只有弯矩M2=M,而轴力N和M,皆为零 由N=0,有1.1.2 物理关系 根据梁的纵向纤维间无挤压，而只是发生简单拉伸或压缩的假设。当横截面上的正应力 不超过材料的比例极限  p 时，可由胡克定律得到横截面上坐标为 y 处各点的正应力为 y E E   =  = 该式表明，横截面上各点的正应力  与点的坐标 y 成正比，由于截面上  E 为常数，说 明弯曲正应力沿截面高度按线性规律分布，如图所示。中性轴上各点的正应力均为零，中 性轴上部横截面的各点均为压应力，而下部各点则均为拉应力。 1.1.3 静力关系 图所示梁的横截面的形心直角坐标系 O − xyz 中，Z 轴为截面的中性轴。横截面上坐标 为 ( y,z) 的点的正应力为  ，截面上各点的微内力   dA 组成与横截面垂直的空间平行力 系（图中只画出了该平行力系中的一个微内力，O 为横截面的形心）。这个内力系只可能简 化为三个内力分量，即平行于 x 轴的轴力 N ，对 z 轴的力矩 Mz 和对 y 轴的力偶矩 M y ，分 别为  = A N  dA  = A M y z dA  = A M z y dA 在纯弯情况下，梁横截面上只有弯矩 Mz = M ，而轴力 N 和 M y 皆为零。 由 N = 0 ，有