圉体物理学_黄晃苇四章能带论20040920 第二布里渊区能态密度 在E越过第一布里渊区的A点,从B点开始能态密度由零迅速增大。图XCH00403901和图 XCH004_03902表示了能带重叠和不重叠两种情况下,能态密度的变化。 XCH00 039 XCH00403902 E Ec El E E Ec>EB NE Ec <EB No 3)紧束缚模型的电子能态密度 对于简单立方格子的s带 E(k)=E0-2J(cosk, a+cosk, a+cosk a) k=0附近,E(k)=Emm2m(k2+k2+k2)-一等能面为球面,与自由电子相似 k=0截面的等能面如图XCH004_040所示。 XCH004040 XCH00404 Simple cubic N(E 随着E的增大,等能面与近自由电子的情况类似。 VE=2a/,)(sink, a+sink, a+sink,a) 能态密度(函数曲线如图XCH004041所示) REVISED TIME: 05-4-21 CREATED BY XCH固体物理学_黄昆_第四章 能带理论_20040920 第二布里渊区能态密度 在 E 越过第一布里渊区的 A 点，从 B 点开始能态密度由零迅速增大。图 XCH004_039_01 和图 XCH004_039_02 表示了能带重叠和不重叠两种情况下，能态密度的变化。 3) 紧束缚模型的电子能态密度 对于简单立方格子的 s 带 ( ) 2 (cos cos cos ) 0 1 E k E J k a k a k a x y z s = − + + k = 0 附近， ( ) 2 ( ) 2 2 2 * 2 min x y z k k k m E k = E + + + = ——等能面为球面，与自由电子相似 = 0 z k 截面的等能面如图 XCH004_040 所示。 随着 E 的增大，等能面与近自由电子的情况类似。 2 (sin sin sin ) ∇kE = aJ1 kxa + k ya + kza 能态密度(函数曲线如图 XCH004_041 所示)： REVISED TIME: 05-4-21 - 3 - CREATED BY XCH