由(5)解出d工，代入(6)式可得 CVdp+Cvpdv=-Rpdl (7) 注意到C=C+R和 C,代入()式可得： P,在可以视 为常数的条件下，两边积分可得 pl?=const (8) 这就是绝热过程的过程方程，也被称为泊松方程。 对于一定的理想气体系统，可 V-iT const (9) 或者 p-T-=const (10) (2)准静态绝热过程功的计算 除了借助第一定律计算功外，对于准静态绝热过程还可利用泊松公式计算如下： 11 此式也可以由上面(4)式直接推出，请自己练习。比较一下： Cny=7-1 4.绝热过程的应用 §9-4焦耳-汤姆逊实验真实气体的内能 大压强空间 多孔塞 小压强空间 气体在绝热条件下，从大压强空间经多孔塞缓慢迁移到小压强空间的过程称为节流过程或 焦耳一汤姆逊过程。 对直实气体。带流膨胀后温度发生变化。 正焦耳一汤姆逊效应：节流膨胀后温度降低： 正焦耳-汤姆逊效应：节流膨胀后温度升高。 对理想气体经历节流过程： 8 由（5）解出 dT，代入（6）式可得： Cm,VVdp +Cm,V pdV = −RpdV ， （7） 注意到 Cp,m = CV ,m + R 和 V m p m C C , ,  = ，代入（7）式可得： p p V dV d  = − ，在  可以视 为常数的条件下，两边积分可得 = const  pV ， （8） 这就是绝热过程的过程方程，也被称为泊松方程。 对于一定的理想气体系统，可得 const 1 = − V T  ， （9） 或者 const 1 =  − − p T . （10） （2）准静态绝热过程功的计算 除了借助第一定律计算功外，对于准静态绝热过程还可利用泊松公式计算如下： 1 [( ) 1] 1 ] 1 1 [ 1 d 1 2 2 1 1 2 1 1 1 1 1 1 2 1 1 1 1 2 1 − − − = − − = − = = −  − −          p V pV V pV V V V pV V V pV W V V ， 此式也可以由上面（4）式直接推出，请自己练习。比较一下： 1 , − =  R C m V . 4．绝热过程的应用 §9-4 焦耳-汤姆逊实验 真实气体的内能 气体在绝热条件下，从大压强空间经多孔塞缓慢迁移到小压强空间的过程称为节流过程或 焦耳-汤姆逊过程。 对真实气体，节流膨胀后温度发生变化。 正焦耳-汤姆逊效应：节流膨胀后温度降低； 正焦耳-汤姆逊效应：节流膨胀后温度升高。 对理想气体经历节流过程： 大压强空间 多孔塞 小压强空间