透射率T= R ，则得： Ro T=e-ux (3) 或 InT=-ux (4) 式中“称为线衰减系数，x为试样厚度。我们知道，衰减至少应被视为物质对入射线 的散射和吸收的结果，系数4应该是这两部分作用之和。但由于因散射而引起的衰减远小 于因吸收而引起的衰减，故通常直接称4为线吸收系数，而忽略散射的部分。 本实验研究X射线的衰减与吸收体厚度的关系，以及吸收体物质种类（原子序数）的 关系。 4.布拉格反射 光波经过狭缝将产生衍射现象，为此，狭缝的大小必须与光波的波长同数量级或更 小.对X射线，由于它的波长在0.2nm的数量级，要 造出相应大小的狭缝以观察X射线的衍射，就相当困 难.冯劳厄(Max Theodor Felix Von Laue)首先建议 用晶体这个天然的光栅来研究X射线的衍射，因为晶 格正好与X射线的波长同数量级.图4显示的是NaCl 晶体中氯离子与钠离子的排列结构.现在讨论X射线 打在这样晶格上所产生的结果. 由图5可知，当入射X射线与晶面相交角时， 假定晶面就是镜面（即布拉格面，入射角与出射角相 等)，那么容易看出，图中两条射线1和2的程差是 图4NaCI晶体中氯离子与钠离子 4C+DC,即2dsin0.当它为波长的整数倍时（假定 的排列结构，其中d为晶面间距， 入射光为单色的，只有一种波长)： ao为晶格常数 2dsin0=nz,n=l,2,… (5) 在方向射出的X射线即得到衍射加强，上式就是X射线在晶体中的衍射公式，称之 为布拉格公式.在上述假定下，d是晶格之间距离，也是相邻两布拉格面之间的距离.是 入射X射线的波长，是入射角（注意此入射角是入射X射线与布拉格面之间的夹角）和 反射角.n是一个整数，为衍射级次. 需要说明的是，图5()仅表示了一组晶面，但事实上，晶格中的原子可以构成很多组 方向不同且具有不同晶面间距d的平行面，从图5(b)中可以清楚的看出，在不同的平行面 上，原子数的密度也不一样，故测得的反射线的强度就有差异. -4-- 4 - 透射率 0 R T R = ，则得： x T e−μ = （3） 或 lnT=-μx （4） 式中 μ 称为线衰减系数，x 为试样厚度。我们知道，衰减至少应被视为物质对入射线 的散射和吸收的结果，系数 μ 应该是这两部分作用之和。但由于因散射而引起的衰减远小 于因吸收而引起的衰减，故通常直接称 μ 为线吸收系数，而忽略散射的部分。 本实验研究 X 射线的衰减与吸收体厚度的关系，以及吸收体物质种类（原子序数）的 关系。 4.布拉格反射 光波经过狭缝将产生衍射现象，为此，狭缝的大小必须与光波的波长同数量级或更 小．对 X 射线，由于它的波长在 0.2 nm 的数量级，要 造出相应大小的狭缝以观察 X 射线的衍射，就相当困 难．冯⋅劳厄（Max Theodor Felix Von Laue）首先建议 用晶体这个天然的光栅来研究 X 射线的衍射，因为晶 格正好与 X 射线的波长同数量级．图 4 显示的是 NaCl 晶体中氯离子与钠离子的排列结构．现在讨论 X 射线 打在这样晶格上所产生的结果． 由图 5 可知，当入射 X 射线与晶面相交θ角时， 假定晶面就是镜面（即布拉格面，入射角与出射角相 等），那么容易看出，图中两条射线 1 和 2 的程差是 AC DC + ，即2 sin d θ ．当它为波长的整数倍时（假定 入射光为单色的，只有一种波长）： 2 sin , 1,2, d nn θ = = λ " （5） 在θ方向射出的 X 射线即得到衍射加强，上式就是 X 射线在晶体中的衍射公式，称之 为布拉格公式．在上述假定下，d 是晶格之间距离，也是相邻两布拉格面之间的距离．λ是 入射 X 射线的波长，θ是入射角（注意此入射角是入射 X 射线与布拉格面之间的夹角）和 反射角．n 是 一个整数，为衍射级次． 需要说明的是，图 5(a)仅表示了一组晶面，但事实上，晶格中的原子可以构成很多组 方向不同且具有不同晶面间距 d 的平行面，从图 5(b)中可以清楚的看出，在不同的平行面 上，原子数的密度也不一样，故测得的反射线的强度就有差异． d a0 图 4 NaCl 晶体中氯离子与钠离子 的排列结构，其中 d 为晶面间距， a0为晶格常数