y1(-∞)有限→B=0 y3∞)有限 E=0 因此 YI W3=Fe 由波函数的连续性,有 v1(0)=v2(0,→A=D v(0)=v2(0),→k1A=k2C w2(2a)=y3(2a),k2 Ccos 2k, a-k, Dsin 2k, a=-k, Fe-K (6) y,(2a)=ya(2a)=Csin 2k, a+Dcos 2k,a= Fe- 4 (7)代入(6) Csin 2 k2 a+ Dcos 2K, ==4 Ccos 2k2 @+ Dsin 2k, a 利用(4)、(5),得 Asin 2k,a+A cos 2k,a=-Acos 2k,a+:Dsin 2k2 A[( k, k 2cos 2k,a]=0 A≠0 k )sin 2k,a+ 2cos 2k,a=0 两边乘上(-k1k2)即得 2k, k, cos 2k,a=0 2.8分子间的范德瓦耳斯力所产生的势能可以近似表示为 0≤ U(x) x≤b, 求束缚态的能级所满足的方程。 解:势能曲线如图示,分成四个区域求解。 定态S-方程为( ) 0 ( ) 0 3 1   = −   = E B 有限 有限   因此 k x k x Fe Ae 1 1 3 1 − =  =   由波函数的连续性，有 (2a) (2a), Csin 2k a Dcos 2k a Fe (7) (2a) (2a), k Ccos 2k a k Dsin 2k a k Fe (6) (0) (0), k A k C (5) (0) (0), A D (4) 2k a 2 3 2 2 2k a 2 3 2 2 2 2 1 1 2 1 2 1 2 1 1 − − =  + =  =   − = −  =   = =  =         (7)代入(6) D k a k k C k a k k C k a D k a 2 1 2 2 1 2 sin2 2 + cos2 2 = − cos2 + sin2 利用(4)、(5)，得 (k k )sin 2k a 2k k cos 2k a 0 ( k k ) )sin 2k a 2cos 2k a 0 k k k k ( A 0 )sin 2k a 2cos 2k a] 0 k k k k A[( Dsin 2k a k k Asin 2k a Acos 2k a Acos 2k a k k 2 1 2 2 2 1 2 2 1 2 2 2 1 2 2 1 2 2 1 2 2 1 2 1 2 2 2 2 2 1 − − = −  − + =  − + = + = − + 两边乘上 即得  # 2.8 分子间的范德瓦耳斯力所产生的势能可以近似表示为         −       = ， ， ， ， 0, , , 0 , 0 ( ) 1 0 b x U a x b U x a x U x 求束缚态的能级所满足的方程。 解：势能曲线如图示，分成四个区域求解。 定态 S-方程为