笼巾的光速"=1//。c,之问有知下关茶 k=0Vu,5,s名x-2x (1.9) 冈此，花真空(1.8)式变为 7E+8E=0 7H+品H=0 (1.10)） 这样，很容易求出自由空间中方程(1.1c)-(1.4a)和1由它j导光的方程(1.10)的特解，这个 解为 B=E,808[o-ka(5+7y+t] (1.11) H=H8[og-e,(5x+y+z门 为一单色平而波，其中专、刀、t是波传播方向单位矢量的方向余弦。欠振幅E。、H。削 相互关系为 n·Bm=0, 靴·H,=0 v4,H。=(nxve:E) (1.12) 这样，场E和丑是横向的，即两个矢量垂在于波传播方向：此外，在自由空间中电场与 磁场矢量彼此正交，而其量值之间的比，由(1.12)式可见，在我们所使用的单位制用，恰为 自由空间的本征阻抗：Z。=E,|/川H,=√e。。 诚然，单色平面波是…个特解，那么还存在许多其它形式的解。然而，付利叶定理得 ,(1.1a)-(1.4a)方程的所有非奇异解可看作是有限或无限多个单色平前波的迭州。 最后我们阿忆下电磁能和能流密度的定义。在存在电磁场的空问甲，每·个电荷元 Pd?受到电场力PBd?的作用，还要受到电磁力的作用，电磁力的大小正比于电荷元处磁 场强度H和电荷位移速度V的矢量积。由于电璐力菲直于速度矢量，所以它不作功。因此， 在电磁场作用下带电体于d:期间所作的功等于 dL=di(E.V)pdv=dt(E.J)dv (1.13) 假定在无穷远处电磁场等于0，(1.13)式中的J由(1.2)所行的表示来代替，并计及到 (1.1),求得： dL-dB-(Vx )uo s-d4[E,80-E.v×ne a -dfB.-x do do (1.14） 考虑到场和感应强度之间满足于(1.6)关系，得到 路影ED2+(H-B/21d 别是eB+TPd 7