E=-Zm(e2×H 对导波而言,传播常数y决定了波的传播特性。有前面的讨论可知,当y为纯虚 数时,波为行波,可进行传播;当y为实数时,波为衰减波,且当y越大时,衰减 越快。因此,必须对γ取值进行讨论。 TE、TM波的一般传播特性 y 当k=k时,y=0,此时导波处于传播和截止的分界点。电磁波处于这种状 态时的频率称为截止频率 截止波数:k。=k=O√B→o= 截止频率:f= 截止波长: f∫>∫(<λ)y=jβ,纯虚数,可传播(无衰减); f∫=∫(=A)y=0,截止; f<f(4>)y=a,实数,不传播。 其中,f、A为由波导的具体形式决定E Z (e ˆ H) TE z   = −  。 对导波而言，传播常数  决定了波的传播特性。有前面的讨论可知，当  为纯虚 数时，波为行波，可进行传播；当  为实数时，波为衰减波，且当  越大时，衰减 越快。因此，必须对  取值进行讨论。 三、TE、TM 波的一般传播特性 2 2  = k c − k 当 c k = k 时，  = 0 ，此时导波处于传播和截止的分界点。电磁波处于这种状 态时的频率称为截止频率。 截止波数：     c c c c k k = k =  = 截止频率：       c c c c k f 1 2 2 = = = 截止波长： c p c f v  = f  f c (  c )  = j ，纯虚数，可传播（无衰减）； f = f c ( = c )  = 0 ，截止； f  f c (  c )  = ，实数，不传播。 其中， c c f 、 为由波导的具体形式决定