由场量的纵向表达式可知,要想E、E、H2、H,有非零解,则有 k2=0 纯虚数 TEM k jk= je 在无耗媒质中,a=0故ymM=jB→B=k o 0 相速vp-kβ 仅与媒质参数有关,与波导装置的几何形状无关, 波阻抗Z正M-H, Joe Ve=n 电场与磁场的关系:H= 2(e×E) 2)H1=0,E≠0时(横磁波,TM波) k2≠0,令y2+k2=k dE E.= y E,S-y aE E:=E H J08 dE JOe H=0 E E 波阻抗2m=H,H2jo =( 3)E.=0,H.≠0时(横电波,TE波) y2+k2≠0,令y2+k2=k2c ky2E,=/H1E2=0 jou aH y aH H y H=H 波阻抗 Er jou由场量的纵向表达式可知，要想 Ex、Ey、Hx、H y 有非零解，则有     k jk j k  TEM = − = + = 2 2 2 0 纯虚数 在无耗媒质中，  = 0 故 j k  TEM =    = 相速     1 = = = k v p 仅与媒质参数有关，与波导装置的几何形状无关， 波阻抗      = = = = H j E Z y x TEM 电场与磁场的关系： (ˆ ) 1 e E Z H z TEM   =  。 2） H z = 0,E z  0 时（横磁波，TM 波） 0 2 2  + k  ，令 k k c 2 2 2  + =        =   = −   = =   = −   = − 0 2 2 2 2 z z c y z c x z z z c y z c x H x E k j H y E k j H E E y E k E x E k E     波阻抗   H j E H E Z x y y x TM = = − = (ˆ ) 1 e E Z H z TM   =  。 3） E z = 0,H z  0 时（横电波，TE 波） 0 2 2  + k  ，令 k k c 2 2 2  + =        =   = −   = − =   =   = − z z z c y z c x z z c y z c x H H y H k H x H k H E x H k j E Y H k j E 2 2 2 2 0     波阻抗  j H E Z y x TE = =