同,得位移条件→建立补充方程→求系数及自由项(基本结构的位移计算),求出所有 多余力→由静力平衡条件和叠加法解方程求出原结构的其他反力和内力,作出最后内力 图,求位移(静定结构的计算问题),求内力 1)先解除超静定结构的多余约束,用多余力代替,使原结构→静定的基本结构. 2)基本结构在原结构和多余力共同作用下在解除约束处的位移和原结构相应位置的位 移相同。 3)由位移条件列补充方程,求出多余力 4)多余力已知后,原结构的其他约束反力和内力及位移的计算问题变成静定结构的计 算问题。最后的弯矩图可由叠加法作出。 从上可见:由位移条件求出多余力,求出多余力以后,超静定结构的计算问题就变 成静定结构的计算问题,而求多余力,除了解方程组以外,系数和自由项的计算还是静 定结构的位移计算问题 超静定结构的→静定结构的位移和内力计算问题。 四、力法典型方程: 推广到n次超静定结构:对于一个n次超静定结构,有n个多余约束,解除全部多余约 束,用n个多余力代替,得一个静定的基本结构→在原结构及n个多余力共同作用下, 在n个解除约束处的位移和原结构位移相同,也就是有n个位移条件得n个一般方程 61X1+12X2+…+nXn+△1p=0 δnX1+6n2X2+…+mYn+△np=0 上面的方程组是力法方程的一般形式,它们在组成上具有一定的规律,而不论超静 定结构的次数、类型及所选取的基本结构如何,得的方程都具有上面的形式,各项表示 的意义也相同。称为力法典型方程。 式中 1、δn:主系数。基本结构在多余未知力Xi=1下在自身方向上产生的位移大小。恒为 6=∑∫ M.ds ∑∫ N-ds ∑/ng 2、δn:副系数。基本结构在多余未知力XF=1下在Xj方向上产生的位移大小。可正 负、零 M.Mds N +∑ Ods 自由项。基本结构在荷载作用下在第I个多余未知力方向上产生的位移大小 可正、负、零 △=∑∫ M. M.ds ∑∫ EA +Eugens6 同，得位移条件→建立补充方程→求系数及自由项（基本结构的位移计算），求出所有 多余力→由静力平衡条件和叠加法解方程求出原结构的其他反力和内力，作出最后内力 图，求位移（静定结构的计算问题），求内力。 1) 先解除超静定结构的多余约束，用多余力代替，使原结构→静定的基本结构. 2) 基本结构在原结构和多余力共同作用下在解除约束处的位移和原结构相应位置的位 移相同。 3) 由位移条件列补充方程，求出多余力。 4) 多余力已知后，原结构的其他约束反力和内力及位移的计算问题变成静定结构的计 算问题。最后的弯矩图可由叠加法作出。 从上可见：由位移条件求出多余力，求出多余力以后，超静定结构的计算问题就变 成静定结构的计算问题，而求多余力，除了解方程组以外，系数和自由项的计算还是静 定结构的位移计算问题。 超静定结构的→静定结构的位移和内力计算问题。 四、力法典型方程： 推广到 n 次超静定结构：对于一个 n 次超静定结构，有 n 个多余约束，解除全部多余约 束，用 n 个多余力代替，得一个静定的基本结构在原结构及 n 个多余力共同作用下， 在 n 个解除约束处的位移和原结构位移相同，也就是有 n 个位移条件得 n 个一般方程。  11X1＋ 12X2＋＋ 1nXn + 1P ＝0  n1X1＋ n2X2＋＋ nnXn + nP ＝0 上面的方程组是力法方程的一般形式，它们在组成上具有一定的规律，而不论超静 定结构的次数、类型及所选取的基本结构如何，得的方程都具有上面的形式，各项表示 的意义也相同。称为力法典型方程。 式中： 1、 ii ：主系数。基本结构在多余未知力 Xi=1 下在自身方向上产生的位移大小。恒为 正    = + + GA Q ds u EA N ds EI M ds i i i ii 2 2 2  2、 ij ：副系数。基本结构在多余未知力 Xi=1 下在 Xj 方向上产生的位移大小。可正、 负、零    = = + + GA Q Q ds u EA N N ds EI M M ds i j i j i j  i j  j i 3、 iP ：自由项。基本结构在荷载作用下在第 I 个多余未知力方向上产生的位移大小。 可正、负、零     = + + GA Q Q ds u EA N N ds EI M M ds i P i P i P iP