Δ △ m-“ +y+A=0(用到了位移互等定理:δ1=6)M=Mn+xM+X,M,注 意符号含义,正负问题。叠加出最后弯矩 三、三次超静定 ↓↓↓4↓4 ↓↓↓ (内力多余力是成对出现的,相应的位移条件:相对位移 位移条件 同截面→两(左、右)截面 有绝对位移,无绝对位移。 位移互等条件 从上面这几个例子,可以看出力法求超静定结构的思路: 先确定超静定次数→含有的多余约束数目→去掉所有的多余约束,用相应的多余力 代替,也就是得一静定的基本结构(内力及位移和原结枃等效)→基本结构(形式可能 很多)在原荷载及所有多余力共同作用下在解除约束处的位移和原结构相应的位移相5 Δ1P、Δ2P Δ11、Δ21 Δ12、Δ22 { 0 0 21 1 22 2 2 11 1 12 2 1 + +  = + +  = P P X X X X     （用到了位移互等定理：  12 =  21 ） M = M P + X1M1 + X2 M2 ，注 意符号含义，正负问题。叠加出最后弯矩 三、三次超静定 （内力多余力是成对出现的，相应的位移条件：相对位移） 位移条件： 同截面→两（左、右）截面 有绝对位移，无绝对位移。 位移互等条件： 从上面这几个例子，可以看出力法求超静定结构的思路： 先确定超静定次数→含有的多余约束数目→去掉所有的多余约束，用相应的多余力 代替，也就是得一静定的基本结构（内力及位移和原结构等效）→基本结构（形式可能 很多）在原荷载及所有多余力共同作用下在解除约束处的位移和原结构相应的位移相