则可认为式1.4.18)为面间距为=d的晶面的一级反射[如图1.16@所示]，常 称指数(hnkl)为衍射面指数，它只是一个假想的“晶面”。 如果把X射线在晶体内部的折射也予考虑，则对于一个与晶体表面平行的衍射面的 Bragg方程应严格地表示为： 2dusind (1sin ）=nd (1.4.19) 其中，6如式1.3.8)和(.3.9)所示。 1.5光电效应与二次辐射 光电效应是X射线与物质的又一种相互作用，在一般情况下，它是X射线光子把自身 能量转移给原子内受束缚的电子、使之受激飞脱受束缚的状态，而X射线光子自身也随之 消灭的一种现象。动量守恒原则在包括原子核的体系内也真，受束缚越强的电子其所呈现 的光电效应越大。一般K壳层电子对光电效应的贡献约占80%，其次是L壳层电子的贡 献等。把X射线通过光电效应击出的电子称为X射线光电子。原子序数为Z的原子的K壳 层电子的结合能大体为： 1.5.1) 其中，ag=hme为Bohr半径，a=e伍c=为精细结构常数。 运光电子 记运兹蓝粤电子 载线 激发过程 辐射跃迁 非辐射跃迁 图1.17X射线对原子的激发与退激过程 图1.17示意地表出K电子的激发过程。X射线光子的能量除一部分用于克服K电子 的结合能外，其余转变为K光电子的动能，即K光电子的动能E为： Eko=h w-Ek 1.5.2) 另一方面，失去K电子的激发态，在回复到稳定态时，K壳层外侧的电子要向空位的K壳 层跃迁。其中又分两种情况：辐射跃迁和非辐射跃迁。对于重原子辐射跃迁的几率较大，跃 迁后跃迁电子将其在两壳层的结合能之差以特征X射线放出，称为“荧光X射线”：在非辐 射跃迁中，跃迁电子的多余能量通过Coulomb作用被其附近的别的电子夺取而飞出，称这 ·16· 则可认为式（１４１８）为面间距为ｄｈｋｌ ｎ ＝ｄｎｈｎｋｎｌ的晶面的一级反射［如图１．１６（ｃ）所示］，常 称指数（ｎｈｎｋｎｌ）为衍射面指数，它只是一个假想的“晶面”。 如果把Ｘ射线在晶体内部的折射也予考虑，则对于一个与晶体表面平行的衍射面的 Ｂｒａｇｇ方程应严格地表示为： ２ｄｈｋｌｓｉｎθＢ （１－ δ ｓｉｎ２ θＢ ）＝ｎλ （１４１９） 其中，δ如式（１３８）和（１３９）所示。 １５ 光电效应与二次辐射 光电效应是Ｘ射线与物质的又一种相互作用，在一般情况下，它是Ｘ射线光子把自身 能量转移给原子内受束缚的电子、使之受激飞脱受束缚的状态，而Ｘ射线光子自身也随之 消灭的一种现象。动量守恒原则在包括原子核的体系内也真，受束缚越强的电子其所呈现 的光电效应越大。一般 Ｋ壳层电子对光电效应的贡献约占８０％，其次是Ｌ壳层电子的贡 献等。把Ｘ射线通过光电效应击出的电子称为Ｘ射线光电子。原子序数为Ｚ的原子的Ｋ壳 层电子的结合能大体为： ＥＫ ≈ｅ２ Ｚ２ ２ａＢ ＝ ｍｃ２ ２ａ２ Ｚ２ （１５１） 其中，ａＢ ＝２ ／ｍｅ２ 为Ｂｏｈｒ半径，ａ ＝ｅ２／ｃ＝ １ １３７为精细结构常数。 激发过程 运蕴员蕴Ⅲ粤怎早藻则电子 蕴Ⅲ 蕴Ⅰ 蕴Ⅱ 载线 运光电子 运 辐射跃迁 非辐射跃迁 运α员特性 载射线 穴荧光 载射线雪 图１１７ Ｘ射线对原子的激发与退激过程 图１１７示意地表出Ｋ电子的激发过程。Ｘ射线光子的能量除一部分用于克服Ｋ电子 的结合能外，其余转变为 Ｋ光电子的动能，即 Ｋ光电子的动能ＥＫｏ 为： ＥＫｏ ＝ω－ＥＫ （１５２） 另一方面，失去 Ｋ电子的激发态，在回复到稳定态时，Ｋ壳层外侧的电子要向空位的Ｋ 壳 层跃迁。其中又分两种情况：辐射跃迁和非辐射跃迁。对于重原子辐射跃迁的几率较大，跃 迁后跃迁电子将其在两壳层的结合能之差以特征Ｘ射线放出，称为“荧光Ｘ射线”；在非辐 射跃迁中，跃迁电子的多余能量通过Ｃｏｕｌｏｍｂ作用被其附近的别的电子夺取而飞出，称这 · ６１ ·