时会显得更明亮一些,因为从投影面积中发出的能量是相同的。显然,这种特性与朗伯表面的 特性是截然不同的,这时亮度与出射角的倒数成正比。把从光源看时的投影面积考虑起来可发 现辐射率与cs1/os6成正比。因为cosO 所以可求得 R(p, )=tPsP+t9s9 √1+p2+q2 这时等亮度线就是如图610所示的平行线,并且这些线与(p,q)方向垂直。因为 风(pq)=0意味着 1+PsP+qsq=0 实际上没有一种实际的表面可具有与cose/cose成正比的辐射率。因为可以证明这个公式 与 Helmholtz发现的基本约束相违背。但这个表达式的平方根符合 Helmhotz的可逆性条件。在 这里我们感兴趣的是梯度空间中等亮度线的形状。这些直线适用于cos61os的任何函数,当 然其中包括它的平方根。令人惊异的是,月球海中物质的反射特性可相当精确地用cose,/cosb 的函数来描述 作为最后一个例子我们来研究一下光亮表面的情况。在许多情况下从表面反射的光线有两 个分量:一个分量是由空气与表面物质之间的界面反射而产生的:另一个分量是由穿透到表面 层里的内部杂散光产生的。如果外表面理想地光滑,那么第一个分量本质上就是镜面反射。如 果表面不是理想地光滑,那么镜面分量就会被模糊,使得点光源将在反射图上产生一个髙峰, 而不是一个理想的脉冲。这就被称为光泽反射 由于表面层中粒子的吸收作用将使光泽分量的亮度改变,而光泽分量的亮度主要取决于物 质的散射系数。所以,通常光泽分量的成份与入射光相近,而散射分量受表面层中的选择性吸 收的影响。 图6.10在月球海中物质的条件下,反射图可很好地用梯度分量 使散射反射分量最大的表面方向一般就是表面法线指向光源的方向。与此不同,使光泽分 量最大的表面方向通常是处于光源与观察者两者中间的表面法线指向光源的方向。这样在反射 图上就有两个极大点(图6.11)。通常总的极大点位于光泽分量的峰点处 117117 时会显得更明亮一些，因为从投影面积中发出的能量是相同的。显然，这种特性与朗伯表面的 特性是截然不同的，这时亮度与出射角的倒数成正比。把从光源看时的投影面积考虑起来可发 现辐射率与 cos i cos e 成正比。因为 cos e p q = + + 1 1 2 2 ，所以可求得： R( p q) p p q q p q s s s s , = + + + + 1 1 2 2 这时等亮度线就是如图 6-10 所示的平行线，并且这些线与 ( ps , qs) 方向垂直。因为 R( p, q) = 0 意味着 1+ ps p + qsq = 0 实际上没有一种实际的表面可具有与 cos i cos e 成正比的辐射率。因为可以证明这个公式 与 Helmholtz 发现的基本约束相违背。但这个表达式的平方根符合 Helmhotz 的可逆性条件。在 这里我们感兴趣的是梯度空间中等亮度线的形状。这些直线适用于 cos i cos e 的任何函数，当 然其中包括它的平方根。令人惊异的是，月球海中物质的反射特性可相当精确地用 cos i cos e 的函数来描述。 作为最后一个例子我们来研究一下光亮表面的情况。在许多情况下从表面反射的光线有两 个分量：一个分量是由空气与表面物质之间的界面反射而产生的；另一个分量是由穿透到表面 层里的内部杂散光产生的。如果外表面理想地光滑，那么第一个分量本质上就是镜面反射。如 果表面不是理想地光滑，那么镜面分量就会被模糊，使得点光源将在反射图上产生一个高峰， 而不是一个理想的脉冲。这就被称为光泽反射。 由于表面层中粒子的吸收作用将使光泽分量的亮度改变，而光泽分量的亮度主要取决于物 质的散射系数。所以，通常光泽分量的成份与入射光相近，而散射分量受表面层中的选择性吸 收的影响。 图 6.10 在月球海中物质的条件下，反射图可很好地用梯度分量 使散射反射分量最大的表面方向一般就是表面法线指向光源的方向。与此不同，使光泽分 量最大的表面方向通常是处于光源与观察者两者中间的表面法线指向光源的方向。这样在反射 图上就有两个极大点（图 6.11）。通常总的极大点位于光泽分量的峰点处