(1)固体 纯金属T个，1↓，纯金属比合金的元大。 非金属T个，个，同样温度下 越大，越大 在一定温度范围内（温度变化不太大），大多数均质固体入与1呈线形关系，可用下式表示： 元=无。1+a) 式中2一tC时的导热系数，wm·C)或w(m·K): -0℃时的导热系数，W/m·C)或W(m·K): 一温度系数，对大多数金属材料为负值（ā<0），对大多数非金属材料为正值(a>0)。 (2)液体 液体分为金属液体和非金属液体两类，金属液体导热系数较高，后者较低。而在非金属液体中， 水的导热系数最大。 除水和甘油等少量液体物质外，绝大多数液体T↑，↓（略微）。一般来说，纯液体的入大于 溶液2 (3)气体 ,p对的影响一般不考虑。 纤维状或 料的导热系数之所以小，是因为其结构 甲工 101~102w/m 金属建筑材料0 绝缘材料 的大概范围 体101Wm K （气体102一10wm·K). 4.2.4通过平壁的稳定热传导 通过单层平壁的稳定热传导 平壁内温度只沿x方向变化，y和：方向上无 (2) 时间而 变，稳定的温度场 傅立叶定律可写为：Q=-4出 在平壁内取厚度为dr的薄层， 并对其作热量衡算： g.=+dAp-cn 对于稳定温度场，是0，诗层内无热量积累 2x=Qx+dhr =Q=const 在稳定温度场中，各传热面的传热速率相同，不随x而变，统一用Q来表示，代入上面的傅立 叶公式中： 边界条件为： =0时，1=：x=b，1=h 改变上式形式，得： t=-4d 设2不随1而变，所以和Q均可提到积分号外，得： 式中Q一热流量，即单位时间通过平壁的热量，W或s: A 平壁的面积，m2:2 （1）固体 纯金属 T ，   ，纯金属比合金的  大。 非金属 T ，   ，同样温度下，越大，  越大。 在一定温度范围内（温度变化不太大），大多数均质固体  与 t 呈线形关系，可用下式表示： (1 )  = 0 + at 式中  ── t℃时的导热系数，W/(m·℃)或 W/(m·K)； 0── 0℃时的导热系数，W/(m·℃)或 W/(m·K)； a ── 温度系数，对大多数金属材料为负值（a < 0），对大多数非金属材料为正值（a > 0）。 （2）液体 液体分为金属液体和非金属液体两类，金属液体导热系数较高，后者较低。而在非金属液体中， 水的导热系数最大。 除水和甘油等少量液体物质外，绝大多数液体 T  ，  （略微）。一般来说，纯液体的  大于 溶液  。 （3）气体 气体 T ，   。在通常压力范围内，p 对  的影响一般不考虑。 气体不利用导热，但可用来保温或隔热。固体绝缘材料的导热系数之所以小，是因为其结构呈 纤维状或多孔，其空隙率很大，孔隙中含有大量空气的缘故。 一般来说，  (金属固体) >  (非金属固体) >  (液体) >  (气体)。 的大概范围：  (金属固体 101～102 W/(m·K))、  (建筑材料 10-1～100 W/(m·K))、  (绝缘材料 10-2～10-1 W/(m·K))、 (液 体 10-1 W/(m·K)) 、  (气体 10-2～10-1 W/(m·K))。 4.2.4 通过平壁的稳定热传导 一、通过单层平壁的稳定热传导 假设：(1) 平壁内温度只沿 x 方向变化，y 和 z 方向上无 温度变化，即这是一维温度场。 (2) 各点的温度不随时间而变，稳定的温度场。 一维稳定的温度场： t = f ( x) 傅立叶定律可写为： x t Q A d d = − 在平壁内取厚度为 dx 的薄层，并对其作热量衡算： Q Q x A c t x = x dx + p    + d    对于稳定温度场，   t = 0 ，薄层内无热量积累 Qx = Qx+dx = Q = const 在稳定温度场中，各传热面的传热速率相同，不随 x 而变，统一用 Q 来表示，代入上面的傅立 叶公式中： Q A t x = − d d 边界条件为： x = 0 t = t 时， 1 ； x = b时，t = t2 改变上式形式，得： Qdx Adt b t t 0 1 2   = −  设不随 t 而变，所以和 Q 均可提到积分号外，得： A b t t A t t b Q   1 2 1 2 ( ) − = − = 式中Q ──热流量，即单位时间通过平壁的热量，W 或 J/s； A ──平壁的面积，m2 ；