习惯上也称为柏努利方程式 4.柏努利方程的讨论 (1)如果系统中的流体处于静止状态，则u=0,没有流动，自然没有能量损失，ΣW一0， 当然也不需要外加功，W,0,则柏努利方程变为 8+8+ 上式即为流体静力学基本方程式。由此可见，柏努利方程除表示流体的运动规律外，还 表示流体静止状态的规律，而流体的静止状态只不过是流体运动状态的一种特殊形式。 (2)柏努利方程式(1-23)、(1-23)表明理想流体在流动过程中任意截面上总机械能、 总压头为常数，即 8++=常数 (1-23b) (1-23c) 但各截面上每种形式的能量并不一定相等，它们之间可以相互转换。图1-15清楚地表明了理 想流体在流动过程中三种能量形式的转换 /2 关系。从11'截面到2-2'截面，由于管 道截面积减小，根据连续性方程，速度增 加，即动压头增大，同时位压头增加，但 因总压头为常数，因此2-2'截面处静压头 减小，也即11'截面的静压头转变为 2-2”面的动压头和位压头。 (3)在柏努利方程式(1-22)中，% 图1-15伯努力方程的物理意义 、号分别表示单位质量流体在某截面 上所具有的位能、动能和静压能，也就是说，它们是状态参数：而W。、Σ：是指单位质量流 体在两截面间获得或消耗的能量，可以理解为它们是过程的函数。W。是输送设备对1kg流体 所做的功，单位时间输送设备所作的有效功，称为有效功率 N。=m,。 (1-24)8 习惯上也称为柏努利方程式。 4． 柏努利方程的讨论 （1）如果系统中的流体处于静止状态，则 u=0，没有流动，自然没有能量损失，ΣWf=0， 当然也不需要外加功，We=0，则柏努利方程变为   2 2 1 1 p z g p z g + = + 上式即为流体静力学基本方程式。由此可见，柏努利方程除表示流体的运动规律外，还 表示流体静止状态的规律，而流体的静止状态只不过是流体运动状态的一种特殊形式。 （2）柏努利方程式（1-23）、（1-23a）表明理想流体在流动过程中任意截面上总机械能、 总压头为常数，即 + + = 常数  p zg u 2 2 1 （1-23b） + + = 常数 g p u g z  2 2 1 （1-23c） 但各截面上每种形式的能量并不一定相等，它们之间可以相互转换。图 1-15 清楚地表明了理 想流体在流动过程中三种能量形式的转换 关系。从 1-1′截面到 2-2′截面，由于管 道截面积减小，根据连续性方程，速度增 加，即动压头增大，同时位压头增加，但 因总压头为常数，因此 2-2′截面处静压头 减小，也即 1-1′截面的静压头转变为 2-2′面的动压头和位压头。 （3）在柏努利方程式（1-22）中， zg、 2 2 1 u 、  p 分别表示单位质量流体在某截面 上所具有的位能、动能和静压能，也就是说，它们是状态参数；而 We、ΣWf是指单位质量流 体在两截面间获得或消耗的能量，可以理解为它们是过程的函数。We是输送设备对 1kg 流体 所做的功，单位时间输送设备所作的有效功，称为有效功率 Ne = msWe （1-24）