e-E(o)/kT. COS COSp=-.x 式中:E(φ)为内旋转能垒。由于受阻函数很复杂,通常用离散函数代替此连续函数计 算。h。比较接近θ状态实测值h0 (4)若分子链为伸直链,按锯齿形计算其伸直长度Lmax可导出 Lmax =nlos(0/2)=(2nI=0. 2nl L - max 3)n22 比较以上各式,可见2>hn>h27>h2 均方末端距的计算公式也可以由统计方法导出,末端距的分布函数W(h)服从 Gauss(高 斯)分布: W(h)dh β)-)4mh2mh,P2 and 定义:均方末端距25h2W(h w(h)dh 均方旋转径=1∑ 式中n为链段数,s为由整个分子链的质量中心到第i个链段的矢量。(见图1 由高斯链可以导出s 计方法处理得到自由结合链的 图1-4高分子链的旋转半径 (1)均方末端 h2=hw(h)h=n/2 (2)最可几末端距(分布图的极大值处)h*=1/ 实际上自由结合链是不存在的,但若将若干键组成的一段链(即链段)作为一个独立的运动图 1-4 高分子链的旋转半径   − − =         2 0 ( )/ 2 0 ( )/ cos cos e d e d E KT E KT 式中：E（φ）为内旋转能垒。由于受阻函数很复杂，通常用离散函数代替此连续函数计 算。 2  , h 比较接近θ状态实测值 2 h0 （4） 若分子链为伸直链，按锯齿形计算其伸直长度 Lmax 可导出 Lmax＝nlcos（θ/2）＝ 1/ 2 3 2       nl＝0.82nl L 2max＝（2/3）n 2 l 2 比较以上各式，可见 2 , 2 , 2 , 2 max L  h   h f r  h f j 均方末端距的计算公式也可以由统计方法导出，末端距的分布函数 W（h）服从 Gauss（高 斯）分布： W（h）dh＝ e h dh h 2 3 4 2 2    −         ， 2 2 2 3 nl  = 定义：均方末端距     = 0 0 2 2 ( ) ( ) W h dh h W h dh h 均方旋转半径 = = ne i i e s n s 1 2 1 2 式中 ne为链段数，si 为由整个分子链的质量中心到第 i 个链段的矢量。（见图 1 －4） 由高斯链可以导出 2 2 6 1 s = h 由 统 计方法处理得到自由结合链的： （1） 均方末端距   = = 0 2 2 2 h h W(h)dh nl （2） 最可几末端距（分布图的极大值处）h*=1/β 实际上自由结合链是不存在的，但若将若干键组成的一段链（即链段）作为一个独立的运动