∑F2=0∑P2=常量 ∑F,=0∑P,=常 ∑F:=0∑P:=常量 ③应用动量守恒定律时各速度应相对同一坐标系 ④动量守恒是系统总动量的大小、方向皆保持不变,不是指每个质点的动量都不 变.在内力的作用下,系统内部的动量分布状态是可以改变的 ⑤动量守恒的条件是合外力为零(∑F外=0),而不是合外力的冲量和为零 ①F)=0).合外力的冲量和为零,并不能保证系统的动量守恒.例如,作匀 速圆周运动的质点,从某点出发,绕圆一周,又回到该点.显然,出发点和终点的动量 相同,从出发到终点的冲量为零,但在整个过程中,动量在连续变化.可见,冲量为零 只能说明了系统的始末两个状态的动量相等,并不能保证系统的动量守恒.只有当合外 力为零时,才能保证系统的动量在整个过程中不变,即系统的动量守恒 5)碰撞 处理碰撞问题的理论依据是:动量守恒定律;机械能守恒定律;碰撞定律. (1)碰撞定律:碰后两物体的分离速度(v2-1),与碰前两球的接近速度(v0-120)成 正比,比值由两球的材料决定,即e= ,e称为恢复系统 (2)碰撞的三种类型 ①完全弹性碰撞:碰撞前后系统的总动量不变,系统无能量损失,e=l. ②非弹性碰撞:碰撞前后系统的总动量不变,但有能量损失,0<e<lFx  0， px  常量 Fy  0， py  常量 Fz  0， pz  常量 ③ 应用动量守恒定律时,各速度应相对同一坐标系. ④ 动量守恒是系统总动量的大小、方向皆保持不变，不是指每个质点的动量都不 变．在内力的作用下，系统内部的动量分布状态是可以改变的． ⑤ 动量守恒的条件是合外力为零（   i Fi外 0  ），而不是合外力的冲量和为零 （    i i t t ( F )dt 0 2 1 外  ）．合外力的冲量和为零，并不能保证系统的动量守恒．例如，作匀 速圆周运动的质点，从某点出发，绕圆一周，又回到该点．显然，出发点和终点的动量 相同，从出发到终点的冲量为零，但在整个过程中，动量在连续变化．可见，冲量为零 只能说明了系统的始末两个状态的动量相等，并不能保证系统的动量守恒．只有当合外 力为零时，才能保证系统的动量在整个过程中不变，即系统的动量守恒． 5) 碰撞 处理碰撞问题的理论依据是：动量守恒定律；机械能守恒定律；碰撞定律． (1)碰撞定律：碰后两物体的分离速度（v2-v1）,与碰前两球的接近速度（v10-v20）成 正比，比值由两球的材料决定，即 10 20 2 1 v v v v e    ，e 称为恢复系统． (2)碰撞的三种类型 ①完全弹性碰撞：碰撞前后系统的总动量不变，系统无能量损失，e=1． ②非弹性碰撞：碰撞前后系统的总动量不变，但有能量损失，０<e<1．