广FM=0 则有 ②FM=∑m,-∑m 3-11) 作用于质点系所有外力的冲量和,等于质点系总动量在同一时间的增量.这就是质 点系的动量定理 质点系的内力不改变系统的总动量,但可改变系统内部的动量分布,即可改变系统 内单个质点的动量 4)动量守恒定律 (1)动量守恒定律 由牛顿第二定律,容易得出质点系动量定理的微分形式 Fp外=∑m) 由上式知:当∑F外=0时, ∑m,=常矢量 (3-12) 这就是说,如果系统所受到的外力之和为零,则系统的总动量保持不变,这就是动 量守恒定律 (2)动量守恒定律条件的分析 ①动量守恒定律条件是∑F外=0,即作用质点所有外力的矢量和为零但对于碰撞 爆炸等过程,虽外力不为零,但内力远大于外力,仍可认为动量守恒 ②总动量不守恒并不意味着分动量也不守恒,当外力在某个方向上的分力为零时, 则在该方向上的总动量的分量仍是守恒的   2 1 ( ) 0 t t i F 内 dt  ， 则有     2 1 0 ( ) t t i i i i i F dt m v m v    外 （3-11） 作用于质点系所有外力的冲量和，等于质点系总动量在同一时间的增量．这就是质 点系的动量定理． 质点系的内力不改变系统的总动量，但可改变系统内部的动量分布，即可改变系统 内单个质点的动量． 4）动量守恒定律 (1) 动量守恒定律 由牛顿第二定律，容易得出质点系动量定理的微分形式    i i i i i m v dt d F ( )   外 ． 由上式知：当   i Fi外 0  时，   i i i m v 常矢量  （3-12） 这就是说，如果系统所受到的外力之和为零，则系统的总动量保持不变，这就是动 量守恒定律． (2) 动量守恒定律条件的分析 ① 动量守恒定律条件是   i Fi外 0  ,即作用质点所有外力的矢量和为零．但对于碰撞、 爆炸等过程，虽外力不为零，但内力远大于外力，仍可认为动量守恒． ② 总动量不守恒并不意味着分动量也不守恒，当外力在某个方向上的分力为零时， 则在该方向上的总动量的分量仍是守恒的．