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1)空间中会激发出类似静磁场的(这里-B/等价于电流密度)蜗旋电场; 2)这种电场不是由电荷激发的,而是由变化的磁场产生的; 3)它们的存在并不依赖于有没有线圈,线圈中产生电流只是一个探测手段 4)E和静电场一样对电荷产生驱动力F=qE,+E),因此对电荷来讲,它感 知到的就是空间的总场E=E,+Ex,无论来源。 §14麦克斯韦方程组 前面几节中,我们讲述了电磁现象的基本实验定律,现总结如下: VE=p/Eo VxE=0}(静止电荷) B,= (稳定电流) V×B,=A4引 V×E Ba (变化磁场) 它们分别都有自己的适用条件和范围。在一般的情况下,所有的场量及激发它 们的源(p,j)都可能随时间变化,此时描述它们行为的电磁规律是什么呢? Maxwell仔细研究了这个问题,总结出了 Maxwell方程组。让我们假设自己就是 当年的 Maxwell,面对已经建立的实验定律思考一下一般的规律应当是怎样的 第一条方程 vE,=p/6是由库仑定律导出的.它的直观物理图象是单位电荷激发1E 根电场线。在普遍情况下,电场可以随时间变化,电场的变化有两种可能的起源 1)源电荷运动 2)总电场中含有感应电场E 对第一个可能,电荷运动是其发出的电力线将跟随它运动,因此在t时刻在r位 置处做一无限小的闭合区间,可以预期此时刻电场线通过表面的总数仍然与其中 的电量成正比。对第二个可能,注意到E与静磁场非常类似,是围绕着磁场变 化产生的蜗旋场,而这种电场场线显然是连续无源的,可以预期E=0。综 合这两个考虑,对空间的总电场来说, V.E(,)=V,E,+V.E=D(F,)/ (14.1) 注:直接从电磁感应定律的原始形式不能推出感应电场为无源场V·E=0的结论的。这应 当是Mawl做的合理推广,正确与否被后来的无数实验所验证。有机会查查历史上 Maxwell当时是怎样得到这个结论的5 1)空间中会激发出类似静磁场的(这里 0 B /    等价于电流密度)蜗旋电场; 2)这种电场不是由电荷激发的,而是由变化的磁场产生的; 3)它们的存在并不依赖于有没有线圈,线圈中产生电流只是一个探测手段; 4) EK  和静电场一样对电荷产生驱动力 F q( E E )  s K    ,因此对电荷来讲,它感 知到的就是空间的总场 E   E E s K    ,无论来源。 §1.4 麦克斯韦方程组 前面几节中,我们讲述了电磁现象的基本实验定律,现总结如下: 0 0 ( ) 0 0 ( ) s s s s K E E B B j B E t                              静止电荷 稳定电流 (变化磁场) 它们分别都有自己的适用条件和范围。 在一般的情况下,所有的场量及激发它 们的源(, j  )都可能随时间变化,此时描述它们行为的电磁规律是什么呢? Maxwell 仔细研究了这个问题,总结出了 Maxwell 方程组。让我们假设自己就是 当年的 Maxwell,面对已经建立的实验定律思考一下一般的规律应当是怎样的。 第一条方程   Es  0   是由库仑定律导出的.它的直观物理图象是单位电荷激发 0 1  根电场线。在普遍情况下,电场可以随时间变化,电场的变化有两种可能的起源: 1)源电荷运动; 2)总电场中含有感应电场 EK  对第一个可能,电荷运动是其发出的电力线将跟随它运动,因此在 t 时刻在 r 位 置处做一无限小的闭合区间,可以预期此时刻电场线通过表面的总数仍然与其中 的电量成正比。对第二个可能,注意到 EK  与静磁场非常类似,是围绕着磁场变 化产生的蜗旋场,而这种电场场线显然是连续无源的,可以预期 0   EK  。综 合这两个考虑,对空间的总电场来说, 0 (,) (,)     Ert E E rt s K        (1.4.1) 注:直接从电磁感应定律的原始形式不能推出感应电场为无源场 0  EK    的结论的。这应 当是 Maxwell 做的合理推广,正确与否被后来的无数实验所验证。有机会查查历史上 Maxwell 当时是怎样得到这个结论的
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