持连续一致,所以在支座附近将产生局部弯曲变形,以保持应力和位移的连续一致性 结论:支座处壳体应力不能采用无力矩理论计算,应采用有力矩理论。 (2)球形储液罐 =pgR(1-cos中 ①中<中o时 F=-2mrP2R cos do =2TpgR'I(1-cos p)cos sin do =pgr[ cos ( 30sg) a-2cos) 9 tRt sin g 6t 1+cos PZR (5-6c0q+ t cos p ②中>中o时 F=rTR Pg+ 2xpgRL--coS (1-cos) pgR 2 cos 6t 0g= pgr (l-6cos1-cosqp 讨论:0和0,在支座处均发生突变,导致支座处的壳体变形有突变,而实际上壳体的变形 必须保持连续一致,所以在支座附近将产生局部弯曲变形,以保持应力和位移的连续一致性 结论:支座处壳体应力不能采用无力矩理论计算,应采用有力矩理论。 (5)无力矩理论的应用条件 ①壳体的曲率、厚度、载荷没有突变,材料的物理性质相同。 ②壳体边界上没有力矩和横向力的作用 ③壳体边界上的法向位移和转角不受限制(壳体边界上的约束只能沿经线的切线方向) 四、圆柱壳有力矩理论简介 基本微分方程:d d+4B"0=+ N D一壳体的抗弯刚度,D=2 弯曲内力:N=一Et Q+k"]的系数yR d dM持连续一致，所以在支座附近将产生局部弯曲变形，以保持应力和位移的连续一致性。 结论：支座处壳体应力不能采用无力矩理论计算，应采用有力矩理论。 （2）球形储液罐 PZ=-ρgR (1-cosφ) ①φ＜φ0时 ②φ＞φ0时 讨论：σφ和σθ在支座处均发生突变，导致支座处的壳体变形有突变，而实际上壳体的变形 必须保持连续一致，所以在支座附近将产生局部弯曲变形，以保持应力和位移的连续一致性。 结论：支座处壳体应力不能采用无力矩理论计算，应采用有力矩理论。 （5）无力矩理论的应用条件 ①壳体的曲率、厚度、载荷没有突变，材料的物理性质相同。 ②壳体边界上没有力矩和横向力的作用。 ③壳体边界上的法向位移和转角不受限制（壳体边界上的约束只能沿经线的切线方向） 四、圆柱壳有力矩理论简介 基本微分方程： 弯曲内力： cos ) 3 2 cos (1 2 1 6 1 2 [ 2 (1 cos ) cos sin 2 cos 3 2 0 3 0                      gR gR d F rP R d Z ) 1 cos 2cos (1 2 sin 6 2 2            t gR rt F ) 1 cos 2cos (5 6cos 6 2 2                t gR t PZ R cos ) 3 2 cos (1 2 1 6 1 2 [ 3 4 3 3 2 F  R g  gR     ) 1 cos 2cos (5 6 2 2         t gR ) 1 cos 2cos (1 6cos 6 2 2           t gR