由a、b两曲线可见，随着粒度的变小，b曲线对a曲线的负偏离由在5000A时的0.028% 增至20A时8.9%。但是，当粒度变小时，b曲线更接近于Coombesl的实验值。 (名)a、b两曲线与Matsubara等人的曲线及与Hasegawa等人的曲线作比较时， 明显可见：在rs<100A时，a、b曲线比Hasegawa等人所计算的曲线更接近于Coombes 的实验值，尤其是b曲线更为接近。当rs在100A~1Q00A范围内，随着粒度的增大，虽 然不如Hasegawa等人曲线接近Coombes:实验值，但其偏离值相对于Hasegawa等人 曲线在rs<100A时的偏离值却小得多，而且.随着粒度的增大能较迅速地接近Coombes 实验值。因此，a、b曲线的结果是令人满意的 (4)如果把最早由Pawlow根据三相点时的三相平衡由Gibbs一Thomson热力学 所推得的公式： T:/T。=1- M,-,(2)心· p3△H9(s→1) P 与式(11)相比较，可见其降低值只是式(11)的号，其T,/T。~logr曲线在图1中的 位置大约与Hasegawa等人的曲线位置相当，比式(l1)a曲线距离Coombes?实验线 远音，即其降低值比式(11)少含，这是由于他忽略新相生成功值所引起的。 （5)如果根据武（11)作T,~。直线，当粒子半径r,=<时，铅的熔化温度应 为601K,但由该直线所得的截距约为616K,相对熔点601K而言偏离了2.5%。这是由 于直线的斜率中的1{03(T,)-σ1(T,)(P3)值均采用熔点时的数值 所引起的。事实上，P、σ都是温度的函数，即】{o。(T,)-o,(T)(P；-)} Ds =f(T)。 (6)一般物质的烧结温度皆视物质的粒度而定，通常控制在0.3~0.95T。(T即 物质的正常熔点)，这种工艺参数由实践确定。事实上，有了物质熔化温度的粒度效应 方程式，在已知的粒度条件下，即可由T,/T值来确定物质的烧结温度。 当然，本文在推导过程中，固态粒子设为球形粒子，而生产中更多的是碰到非球形 固态粒子，但其液态为球形粒子。因此，必须在rs与(A,(s)-A(3,)的关系式中乘 y 一校正系数K。显然K>1,于是式(11)可我示成 -T-〔1-aK:(T)-o,（8)门.（a6） 3M 与式(12)可表示成 T=C1aHeP.KaT）-T.)()]T. 3M 01 (12b) 由式(11b)、(12b)可见，非球形粒子的高分散度物质的熔化温度比球形粒子的高分 散度物质的熔化温度更低。这将使物质的粒子半径在rg<100A时的熔化温度更接近 93由分 、 两 曲线 可见 ， 随着 粒度的 变小 ， 曲线对 曲线 的负偏 离 由在 人时的 增至 时 ， 。 但 是 ， 当粒度 变小 时 ， 曲线 更接近 于 。 。 的实验值 。 “ “ 、 两 曲线夕 “ ‘ “ “ 等 人 的 曲线及与 “ “ “ “ 等 人的 曲线 作 比较 时 ， 明显 可见 在 时 ， 、 曲线 比 等 人所计算 的 曲线 更接近 于 。 。 的 实 验值 ， 尤其 是 曲线 更 为接近 。 当 在 式一 卿 。 尤范围 内 ， 随着 粒度的增大 ， 虽 然 不如 “ ” “ “ “ 等人 曲线 接近 “ 实验值 ， 但其偏离值 相对 干 “ “ “ “ 等 人 曲线在 。 时 的偏离值却 小 得多 ， 而 且随着粒度 的增 大能较迅 速地 接近 实 验值 。 因此 ， “ 、 曲线 的结果 是令 人满 意 的 如果把 最早 由 根据三相 点时的三相平衡 由 一 热力 学 所推得的 公 式 。 △ 且 ， 。 一 卫主 “ “ 生 与 式 相 比较 ， 可见 其降 低值 只 是式 一 的 号 ， 其 一 曲线 在 图 中的 位置 大约 与 等 人 的 曲线 位置 相 当 ， 比式 由线距离 。 。 实验 曲线 远 含 ， 即其降 低值 比式 少 含 ， 这 是 由于他忽略 新相生 成功值 所 引起的 。 。 如果 根据式 作 一 卫一 为 ， 但 由该直线所 得的截距约 为 ， 直 线 ， 当粒子半径 二 时 ， 铅 的熔化温 度应 相对熔 点 而 言偏 离 了 。 这 是 由 于直 线 的斜率 中的一 。 。 一 ， 一卫兰 ’ 值 均 采 用 熔 点时 的 数 值 所引起的 。 事实上 ， 户 、 。 都 是温度 的 函数 ， 即 八 二 。 。 一 。 鱼 ‘ · 。 一 般物质 的烧结温 度 皆视物质 的粒度而 定 ， 通 常 控制在 。 即 物质的正常 熔 点 ， 这种工 艺参数 由实践确 定 。 事实上 ， 有 了物质熔 化温度 的 粒度效应 方程式 ， 在 已知 的粒度条 件下 ， 即可 由 值来确定 物质 的烧 结温 度 。 当然 ， 本文在 推导 过 程 中 ， 固态 粒子设 为球 形 粒子 ， 而生 产 中更 多的是碰 到非球 形 固态粒子 ， 但其掖态为球 形 粒子 。 因此 ， 必须 在 。 与 ， 、 ， 一 ， 、 ， 的关 系式 中乘 一校正 系数 。 显 然 ， 于 是式 可表 示成 〔 △ 二 。 ， 。 一 ， 、 卫主一 、 。 一 ‘ 一 犷－产 与 式 可表 示成 〔 ‘ △ 立 、 ， 。 。 一 。 ， 卫旦声 卜三 〕 由式 、 可 见 散度物质的熔化温 度 更低 。 ， 非球 形 粒子的 高分散 度物质 的熔 化温 度 比球 形 粒子的 高分 这将使物质 的粒子半径 在 。 时的熔 化 温 度 更 接 近