忠观物理量温度的统计描述 宏观物理量压力的统计描述: pV=Nmu 由p=RT(n=1mo,g=m〈气体分子的平均动能),可得 RTE-NE m分子的质量,为率平方 的平均值。NmM(分 3 R 被式从观角皮同啊了农 压力的计都念,压力是大量分子 痛体动产生的总敦应 即忠观物理量遥度与分子运动的平均动能成正比,所以物体的 置度也是大量分子集体运的产生的总效应,含有能计平均的意义。 ○子的速率分布 尽管每个分子的运动率就时都在改变,但分子总体的率分布却温 ●由上述气体分子运动论的本方翟式,即可从理 定的旅计,即在某其定率范国内的分于占总分子中的份是可 理想气体状态方程 波义耳定律 9世纪60年代理学家 Maxwel 用率论及旅计力学方从 论上推导了气体分子意率分布和能量 最可几意率 Grahan气体扩做定律 道尔顿气体分压定律 体分子的施率分布,证了Nv分 erage molecular speeds of five gases at 25C, in meters per secend. average speed of light molecules is much greater than that of heavy4 2 = u um the modal speed uav the simple average urms 宏观物理量压力的统计描述： N m u 3 1 pV 2 = A 这是气体分子运动论导出的一个基本公 式（1mol分子）。式中p和V是宏观 量，m为分子的质量， u2 为速率平方 的平均值。 【NAm=M (分子量)】 该式从微观角度阐明了宏观物理量 压力的统计概念，压力是大量分子 集体运动产生的总效应。 宏观物理量温度的统计描述： pV N mu N ( mu ) 2 A 2 A 2 1 3 2 3 1 = = mu ) 2 2 1 由pV = RT (n = 1 mol)， (气体分子的平均动能)，可得： RT N eA k 3 2 = (T) N R e A k 2 3 整理可得： = 即宏观物理量温度与分子运动的平均动能成正比，所以物体的 温度也是大量分子集体运的产生的总效应，含有统计平均的意义。 e k = ● 由上述气体分子运动论的基本方程式，即可从理论上导出： 理想气体状态方程 波义耳定律 Charles定律 Avogadro定律 Graham气体扩散定律 道尔顿气体分压定律 分子的速率分布 尽管每个分子的运动速率随时都在改变，但分子总体的速率分布却遵循 一定的统计规律，即在某特定速率范围内的分子数占总分子数中的份额是可 以统计估算的。 19世纪60年代物理学家Maxwell和 Boltzmann用概率论及统计力学方法从 理论上推导了气体分子速率分布和能量 分布的规律： 最可几速率 到20世纪中叶，随着高真空技术的 发展，人们通过实验直接测定了某些气 体分子的速率分布，验证了Maxwell分 布律。 u u RT M n n RT Mu e d 2π 4π d 2 2 2 3 2 − ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ = The average molecular speeds of five gases at 25oC, in meters per second. The gases are some of the components of air; hydrogen is included to show that the average speed of light molecules is much greater than that of heavy molecules