1976年0 hashi又重新做了薄壁圆管拉扭实验,设法考虑了管中的各向异性影响。 实验结果肯定了=的结论 2.3.5全量理论(形变理论) 若已知应变变化历史,即知道了加载路径,则沿这个路径可以积分得出应力 与应变全量之间的关系,建立全量理论或形变理论,尤其是简单加载下,把增量 理论中的增量符号“d”取消即可。 在简单加载条件不成立的情况下全量理论照理是不能使用的。但由于全量理论解 题的方便性,在简单加载条件不成立的情况下,也经常使用全量理论求解。最令 人奇怪的是象板材的塑性失稳问题,在失稳时刻,应力分量之间的比例变化激烈, 而实验结果却更接近于全量理论的计算结果。这就使人们估计全量理论的适应范 围比简单加载宽得多,因此提出了所谓偏离简单加载问题,探讨应力路径可以偏 离简单加载路径多远而仍能应用全量理论的问题。至于为什么在失稳问题中全量 理论计算结果比增量理论好,目前仍未很好解决,还在继续硏究之中。 2.3.6塑性势与流动法则 以上关于塑性状态本构关系的论述都与 Mises屈服准则相关。其他屈服准则 是否也有相应的本构关系?借助塑性势的概念可以回答这个问题 Mises在1928年类比了弹性应变增量可用弹性势函数对应力求偏导的表达 式,指出了“塑性势”的概念。其数学表达式为 (2.18) de=da 此处 vr 负系数。G应是一个怎样的函数?它与屈服 表面 cker强化公设 f(O.,)=0 1:(e1y) 图2-71976 年 Ohashi 又重新做了薄壁圆管拉扭实验，设法考虑了管中的各向异性影响。 实验结果肯定了 P  d  =  的结论。 2. 3. 5 全量理论（形变理论） 若已知应变变化历史，即知道了加载路径，则沿这个路径可以积分得出应力 与应变全量之间的关系，建立全量理论或形变理论，尤其是简单加载下，把增量 理论中的增量符号“d”取消即可。 在简单加载条件不成立的情况下全量理论照理是不能使用的。但由于全量理论解 题的方便性，在简单加载条件不成立的情况下，也经常使用全量理论求解。最令 人奇怪的是象板材的塑性失稳问题，在失稳时刻，应力分量之间的比例变化激烈， 而实验结果却更接近于全量理论的计算结果。这就使人们估计全量理论的适应范 围比简单加载宽得多，因此提出了所谓偏离简单加载问题，探讨应力路径可以偏 离简单加载路径多远而仍能应用全量理论的问题。至于为什么在失稳问题中全量 理论计算结果比增量理论好，目前仍未很好解决，还在继续研究之中。 2. 3. 6 塑性势与流动法则 以上关于塑性状态本构关系的论述都与 Mises 屈服准则相关。其他屈服准则 是否也有相应的本构关系？借助塑性势的概念可以回答这个问题。 Mises 在 1928 年类比了弹性应变增量可用弹性势函数对应力求偏导的表达 式，指出了“塑性势”的概念。其数学表达式为： （2. 18） 此处 G 为“塑性势”， d 为一种非负系数。G 应是一个怎样的函数？它与屈服 表面有何关系？这里先考察一下 Drucker 强化公设 图 2-7 d d P ij ij G     = 