物质波的统计规律--M.Born1926 对应于空间的一个状态，就有一个 伴随这状态的德布罗依波的几率。 若与电子对应的波函数在空间某点 为零，这就意味着在这点发现电子 第一讲：回顾 的几率小到零。 一波恩 量子力学： 从量子力学产生到双原子分子体系电子结构 波动性 可亚加性，不需要物理量在空间的分布 电子的波动性控制电子在不同区域出现的几率！ 4 量子力学的产生 旧量子论：波尔原子结构模型（1913年) -Bohr's Theory:Quantization Energy of H Atom(1913) energy.The electron loses energy only when it jumps between the allowed orbits and the atoms emits this energy as light of a given wave length. ·定春规则：电子运动于一组德定的圆周轨道 (定态)，原子在定态中不发射也不吸 43 收电磁辐射能。其角动量满足如下的量子化 月2 条件：L=h/2)=n ●频率条件：电子从一个定态轨道跃 物质是否无限可分？ 迁到另外一个轨道时，会以电磁波的形 经典力学理论是否适用于微观粒子 式放出（或吸收)能量hv=|Em-E.| 5 从经典力学到量子力学 波粒二象性束缚态电子：定态→驻波 经典理论 Newton's Law de BroglieSchrodinger: Maxwell's Eg. 撒观粒子的定态与驻波对应 1=2l/m,n=1,2,3.. 氢原子的圆形电子轨道的驻波条件： 黑体辐射旧量子论 新量子论 光电效应 能量量子 轨道周长=波长整数倍 康普领散射 微观粒子量子化 光的量子化 ).h/p 氢原子光谱 波尔理论 被的粒子性 粒子的波动性物质波 2πa=n1=nh/p s=hy 电子散射 角动量 波粒二象性 p=h/A L=ap=nh/(2n)=nh 不确定原理 量子力学 6 11 第一讲：回顾 从量子力学产生到双原子分子体系电子结构 量子力学的产生 2  物质是否无限可分？  经典力学理论是否适用于微观粒子 从经典力学到量子力学 Newton’s Law Maxwell’s Eq. 经典理论 黑体辐射 旧量子论 新量子论 3 能量量子 光的量子化 旧量子论 微观粒子量子化 新量子论 波的粒子性 粒子的波动性 量子力学 黑体辐射 光电效应 康普顿散射 氢原⼦光谱 波尔理论 物质波   h 电⼦散射 波粒⼆象性 p  h /  不确定原理 物质波的统计规律 --- M. Born 1926 对应于空间的一个状态，就有一个 伴随这状态的德布罗依波的几率。 若与电子对应的波函数在空间某点 为零 这就意味着在这点发现电子 4 ， 的几率小到零。 ——波恩 量子力学： 波动性 可叠加性，不需要物理量在空间的分布 电子的波动性 控制 电子在不同区域出现的几率！ —— Bohr’s Theory: Quantization Energy of H Atom (1913)  定态规则：电子运动于一组稳定的圆周轨道 原子在定态中不发射也不吸 Assumption: There are certain allowed orbits for which electron has a fixed energy. The electron loses energy only when it jumps between the allowed orbits and the atoms emits this energy as light of a given wave length. 旧量子论：波尔原子结构模型（1913年） 5 （定态），原子在定态中不发射也不吸 收电磁辐射能。其角动量满足如下的量子化 条件: L = nh/ (2π)=nћ  频率条件：电子从一个定态轨道跃 迁到另外一个轨道时，会以电磁波的形 式放出（或吸收）能量 hv = | Em – En | de Broglie和Schrodinger： 微观粒子的定态与驻波对应 氢原子的圆形电子轨道的驻波条件： λ = 2l / n, n = 1, 2, 3… l 波粒二象性 束缚态电子：定态驻波 轨道周长=波长整数倍 λ = h / p 2 π a = n λ = n h / p L = a p = n h / (2π) = n ћ 角动量 6