6二+ sin ae"∂ 9 sin 0 ao 1(1+O)hy M2=1+1)h2或|M=√+1),=0.12…,n-1 由此可得到原子轨道角动量为1乘(1+1)的平方根与h的乘积。可见,轨道角动量是量 子化的,角量子数1决定了原子轨道角动量的大小。 (3)磁量子数m h×Rn p do exp(img) d M.=mh,m=0,±1,±2,…, 用角动量在z轴上的分量算符作用于波函数ψ,可以得到角动量在z轴上的分量 为磁量子数乘h。角动量M在z轴方向的投影,即在磁场方向上的投影也是量子化的。 原子轨道的塞曼( Zeeman)效应证实了角动量在磁场方向分量的量子化。磁量子数决定 了角动量在磁场方向上的投影大小。 单电子原子轨道的能量仅由主量子数决定。当主量子数确定时,电子还可以处在 不同的运动状态,这些运动状态的能量是相同的,称为能级多重状态(或简并状态), 具有相同能量的状态数目称为能级多重度或简并度。 基态:n=1 非多重的v1(r,0,)10 2 2 2 2 1 1 ˆ sin sin sin M            = − +        2 2 , , , , ˆ ( 1) M l l   n l m n l m = + 2 2 M l l = + ( 1) 或 | | ( 1) 0,1,2,..., 1 M l l l n = + = − ， 由此可得到原子轨道角动量为 l 乘(l+1)的平方根与 的乘积。可见，轨道角动量是量 子化的，角量子数 l 决定了原子轨道角动量的大小。 (3) 磁量子数 m ˆM i z   = −  , , , , , , ˆ n l m m z n l m n l l m d M i i R d       = − = −    ( ) 1 exp( ) 2 m   im   = d m im d  =  , , , , ˆ  = M m z n l m n l m   , 0, 1, 2, , M m m l z = =     用角动量在 z 轴上的分量算符作用于波函数ψ，可以得到角动量在 z 轴上的分量， 为磁量子数乘 。角动量 M 在 z 轴方向的投影，即在磁场方向上的投影也是量子化的。 原子轨道的塞曼(Zeeman)效应证实了角动量在磁场方向分量的量子化。磁量子数决定 了角动量在磁场方向上的投影大小。 单电子原子轨道的能量仅由主量子数决定。当主量子数确定时，电子还可以处在 不同的运动状态，这些运动状态的能量是相同的，称为能级多重状态(或简并状态)， 具有相同能量的状态数目称为能级多重度或简并度。 基态：n＝1 非多重的 1,0,0    ( , , ) r