·1436. 北京科技大学学报 第32卷 0.005 口-实验测得的谱线 0.005 2 0.004 ●一背景内耗 0.004 ▲-SKK峰 0003 ★-S2峰 0.003 ×-S引峰 0.002 0.001F 0.001 0 250 350 450550650 300 400 500 600700 温度K 温度K 0.005 3# 0.005 4 0.004 0.004 0.003 0.003 0.001 0.00 0 300400 500600 700 800 300 400 500600 700 800 温度K 温度K 0.0010p 0.005F 0.0008 0.004F e0003叶 30.0006 0.002 0.001 0.0002 0- 300350400450500550600650 250 350 450 550 650 温度K 温度K 图2钢试样内耗谱(TDF)的分峰处理结果 Fig2 TD IF curves of steel samples treated by decamnpounded method 表3各试样的内耗峰对应的参数值 Table 3 Panmeters coresponding o intemal friction peaks of steel specmens 试样 s1峰 S2峰 SKK蜂 号 T fHz Hs1/N()/10-4sTk Hz Hg /ev(s)/10-1“sTk fhzH/eN(s)/10-1“s 1 362.6520.95 0.80 5.88 442.6520.95 0.98 4.81 577.4520.261.30 3.69 2 379.6517.47 0.84 5.61 435.6517.450.97 4.89 579.6517.091.31 3.68 3 402.6542.09 0.87 5.29 482.6541.721.05 4.42 642.5540.64 1.41 3.32 4 412.5544.900.89 5.16 492.6544.401.07 4.33 632.6543.241.39 3.37 5 355.6545.800.76 5.99 467.5545.321.01 4.56 571.6544.731.25 3.73 6 一 SDH3钢中SiMn等原子部分替代a一Fe晶体 原子和空位与位错的交互作用产生的内耗峰，这个 点阵中的Fe原子，使得C原子和空位与Fe原子的 内耗峰与纯a一Fe中的SKK峰不完全相同，主要是 交互作用，部分地变成C原子和空位与SiMn等原 由于合金元素固溶于a一Fe基体中，使a一Fe点阵 子的作用，从而在内耗测量中出现S2峰，因此S2峰 结构改变，从而导致所测的SKK峰向高温移动. 也是Snoek性质的内耗峰.C原子在a一Fe一Si SKK峰随回火温度的升高，弛豫强度逐渐降低，即 (Mn)中的扩散和相应的内耗计算应用Monte Carlo 内耗峰值减小.偏聚在位错处的间隙C原子与合 模型，采用Khachaturyan处理方法[.由本实验所 金元素结合，以碳化物的形式析出长大，使Cottrell 测算的S1峰和S2峰对应的H和H,值（表3）可以 气团的钉扎作用减弱或脱钉·另外，偏聚在位错处 近似计算出1~5号内耗试样对应的碳原子及空位 的空位随温度的升高而逐渐消失也会导致内耗峰 在两种点阵中扩散能差值△E分别为0.18eV、 的减小.间隙C原子、空位和位错在回火过程中的 0.13eV、0.18eV、0.18eV和0.25eV. 变化，必然会引起SKK峰弛豫强度的降低和弛豫 300~350℃产生的SKK峰是SDH3钢中间隙C时间的增加，北 京 科 技 大 学 学 报 第 32卷 图 2 钢试样内耗谱 （ＴＤＩＦ）的分峰处理结果 Ｆｉｇ．2 ＴＤＩＦｃｕｒｖｅｓｏｆｓｔｅｅｌｓａｍｐｌｅｓｔｒｅａｔｅｄｂｙｄｅｃｏｍｐｏｕｎｄｅｄｍｅｔｈｏｄ 表 3 各试样的内耗峰对应的参数值 Ｔａｂｌｅ3 Ｐａｒａｍｅｔｅｒｓｃｏｒｒｅｓｐｏｎｄｉｎｇｔｏｉｎｔｅｒｎａｌｆｒｉｃｔｉｏｎｐｅａｋｓｏｆｓｔｅｅｌｓｐｅｃｉｍｅｎｓ 试样 号 Ｓ1峰 Ｓ2峰 ＳＫＫ峰 Ｔ／Ｋ ｆ／Ｈｚ ＨＳ1／ｅＶ τ0（ｓ）／10－14ｓ Ｔ／Ｋ ｆ／Ｈｚ ＨＳ2／ｅＶ τ0（ｓ）／10－14ｓ Ｔ／Ｋ ｆ／Ｈｚ Ｈ／ｅＶ τ0（ｓ）／10－14ｓ 1 362∙65 20∙95 0∙80 5∙88 442∙65 20∙95 0∙98 4∙81 577∙45 20∙26 1∙30 3∙69 2 379∙65 17∙47 0∙84 5∙61 435∙65 17∙45 0∙97 4∙89 579∙65 17∙09 1∙31 3∙68 3 402∙65 42∙09 0∙87 5∙29 482∙65 41∙72 1∙05 4∙42 642∙55 40∙64 1∙41 3∙32 4 412∙55 44∙90 0∙89 5∙16 492∙65 44∙40 1∙07 4∙33 632∙65 43∙24 1∙39 3∙37 5 355∙65 45∙80 0∙76 5∙99 467∙55 45∙32 1∙01 4∙56 571∙65 44∙73 1∙25 3∙73 6 － － － － － － － － － － － － ＳＤＨ3钢中 Ｓｉ、Ｍｎ等原子部分替代 α－Ｆｅ晶体 点阵中的 Ｆｅ原子‚使得 Ｃ原子和空位与 Ｆｅ原子的 交互作用‚部分地变成 Ｃ原子和空位与 Ｓｉ、Ｍｎ等原 子的作用‚从而在内耗测量中出现 Ｓ2峰‚因此 Ｓ2峰 也是 Ｓｎｏｅｋ性质的内耗峰．Ｃ原子在 α－Ｆｅ－Ｓｉ （Ｍｎ）中的扩散和相应的内耗计算应用 ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ 模型‚采用 Ｋｈａｃｈａｔｕｒｙａｎ处理方法 ［8］．由本实验所 测算的 Ｓ1峰和 Ｓ2峰对应的 ＨＳ1和 ＨＳ2值 （表 3）可以 近似计算出 1～5号内耗试样对应的碳原子及空位 在两种点阵中扩散能差值 ｜ΔＥ｜ ［9］分别为 0∙18ｅＶ、 0∙13ｅＶ、0∙18ｅＶ、0∙18ｅＶ和 0∙25ｅＶ． 300～350℃产生的 ＳＫＫ峰是 ＳＤＨ3钢中间隙 Ｃ 原子和空位与位错的交互作用产生的内耗峰．这个 内耗峰与纯 α－Ｆｅ中的 ＳＫＫ峰不完全相同‚主要是 由于合金元素固溶于 α－Ｆｅ基体中‚使 α－Ｆｅ点阵 结构改变‚从而导致所测的 ＳＫＫ峰向高温移动． ＳＫＫ峰随回火温度的升高‚弛豫强度逐渐降低‚即 内耗峰值减小．偏聚在位错处的间隙 Ｃ原子与合 金元素结合‚以碳化物的形式析出长大‚使 Ｃｏｔｔｒｅｌｌ 气团的钉扎作用减弱或脱钉．另外‚偏聚在位错处 的空位随温度的升高而逐渐消失也会导致内耗峰 的减小．间隙 Ｃ原子、空位和位错在回火过程中的 变化‚必然会引起 ＳＫＫ峰弛豫强度的降低和弛豫 时间的增加． ·1436·