()引言 上一章中,定庵微扰理论讨论了分立能级的能量和波函 教的修正。斯讨论的体系 Hamilton算符不显含时间,因而求解 的是定态 Schrodinger方程。 本章讨论的体系其 Hamilton算符含有与时间有关的微扰, 即: H()=H0+H() 因为 Hamilton量与时间有关,所以体系波函数须由含时 Schrodinger方程解岀。但是精确求解这种问题通常是很困难的,而定态 微扰法在此又不适用,这就需要发展与时间有关的微扰理论。 含时微扰理论可以通过H的定波函数近似地求出微扰 存在情况下的波函数。从而可以计犷无微扰体系在加入含时微扰 后,体系由一个量子,到另一个量子疮的跃迁几率。(一) 引言 上一章中，定态微扰理论讨论了分立能级的能量和波函 数的修正，所讨论的体系 Hamilton 算符不显含时间，因而求解 的是定态 Schrodinger 方程。 本章讨论的体系其 Hamilton 算符含有与时间有关的微扰， 即： ( ) ˆ ( ) ˆ 0 H t = H + H t 因为 Hamilton 量与时间有关，所以体系波函数须由含时 Schrodinger 方程解出。但是精确求解这种问题通常是很困难的，而定态 微扰法在此又不适用，这就需要发展与时间有关的微扰理论。 含时微扰理论可以通过 H0 的定态波函数近似地求出微扰 存在情况下的波函数，从而可以计算无微扰体系在加入含时微扰 后，体系由一个量子态到另一个量子态的跃迁几率