类似的,导体面外的总磁场 H=H, +h, =Ho(e+e =12E cos k cos ot Reh=2e yEo cos k cos ote 上式就是所求的导体表面外的电磁场.结果表明,入射波、反射波叠加后的电磁场在空间 时间上都有π/2的相位差,而且在二=0面的两侧H的切向不连续。导体面两侧磁场切向不 连续,这意味着理想导体面上有面电流,根据z=0的边值关系。 a=nx(H,-H2) 可以得到面电流a。式中n为导体面外法线方向单位矢量,n=-e2,H1为导体面内的磁 场,而且从H1=0,H2为导体面外侧的磁场。 H=2E E 导体面受的力实际上就是面电流受到磁场的洛伦兹力 f=a×B=1a×H 带入上式得 f=260E0 cos ore 时间平均后()=6Eae 导体表面受的力∫是压力,实际上就是电磁波对导体表面的辐射压强. 关于导体表面受力(压强)也可以从麦克斯韦应力张量T得到.电磁场对单位导体表面的 压强 Gn=7·n=|=|EE-E E J+uo Hh -h'n 因为E=H=0,所以 f=2E0 Eo cos ote类似的，导体面外的总磁场 ( ) 0 0 0 0 0 0 2 cos cos ikz ikz i t i r i x i t r x H H H H e e e e i E kz t e e        − − = + = + = 0 0 0 Re 2 cos cos H E kz te r x    = 上式就是所求的导体表面外的电磁场．结果表明，入射波、反射波叠加后的电磁场在空间、 时间上都有  2 的相位差，而且在 z = 0 面的两侧 H 的切向不连续。导体面两侧磁场切向不 连续，这意味着理想导体面上有面电流，根据 z = 0 的边值关系。  =  − n H H ( 1 2 ) 可以得到面电流  。式中 n 为导体面外法线方向单位矢量， z n e =− ，H1 为导体面内的磁 场，而且从 1 H = 0， H2 为导体面外侧的磁场。 0 0 2 0 0 0 0 2 cos 2 cos H E te E te i y i x        = → = 导体面受的力实际上就是面电流受到磁场的洛伦兹力 0 f B H =  =     带入上式得 2 2 0 0 2 cos i z f E te =   时间平均后 2 0 0i z f E e =  导体表面受的力 f 是压力，实际上就是电磁波对导体表面的辐射压强． 关于导体表面受力(压强)也可以从麦克斯韦应力张量 T 得到．电磁场对单位导体表面的 压强 2 2 0 0 2 2 0 0 1 1 2 2 1 1 2 2 n n n f T n EE E I HH H I n EE E n HH H n           =  = − + −                  = − + −         因为 0 E H n n = = ，所以 2 2 0 0 2 cos i z f E te =  