。 根据等效条件式（8)和（9)或(11)、（12)，可求得等效磁荷系的自由磁荷体密 度Pw:和面密度oM1及空间点函数H。如下： 。=平文（作Y肉） 0 (在V外) PM:=-又·L,i。=0(在V内) (15) NI o,=4。.2=J’1 (在园柱V的右底面上.) NI ,一μ：（在园柱V的左底面上） 三个系统产生的外部磁场完全相同，但是内部磁场不同： i2=i,=i-i。 (16) 官，=官=官。+u.百。了 如图1(a)、(b)和(c)所示，图中画出了中心轴线上的B、H向量示意图，其他地方的言、 H向量一般含有轴向和径向两个分量。 2.闭线电流的等效碱偶限 如果上述的铁心载流螺线管的匝数N减小到N=1,并且长度I缩短到l《a,则它变成了 单匝的闭线电流I,而等效磁荷系变成一个均匀的等效磁偶层（或称磁壳），它的磁壳强度为 mMisov:l=u,I (17) 式中μ，是闭线电流所带薄片铁心的磁导率，也是等效磁壳的内部磁导率：。 8.元电流的等效元碰壳 如果考察的场点与上述闭线电流中心的距离「远大于电流回路上的点到其中心的最大距 离，则可把该闭线电流看成一个元电流。它的磁矩为 m=3 (18) 式中S为该闭线电流的面积向量。这时它的等效磁壳可看成一个元磁壳，它的磁偶极矩为 PM:=nM,3=u前 (19) 对于空心的螺线管、闭线电流和元电流，可令式(15)、(17)和(19)中的μ，=μ， 就得到-一般电磁学和电磁场理论书籍中所写的公式。 参考文献 〔1)J.D.K ra us著，安绍萓译，《电磁学》，PP.239-254,人民邮电出版社，1979 〔2)1.E.TAMM著，钱尚武、赵祖森译，《电学原理》上册，PP.225-243,商务 印书馆，1956。 :.气3)1，E.TAMM著，钱尚武，赵祖森译，《电学原理》下册，PP.269-281,318- 321,商务印书馆，1955。 〔4)冯慈璋主编，《电磁场》，PP.129-140,人民教育出版社，1979。 91自 。 根据等效条件式 度 。 ，和 面 密度 ， 和 或 、 可求得等效磁荷系 的 自由磁荷体密 及空 间点函数 。 如 下 … 、 廿 户 户 尹卫‘ ， 下厂 代卜 ， 一 守 「， 。 “ ’ 二 件 ， 青 。 · 了 在 勾 在 外 在 内 ‘ 一 峥 在 园 柱 的 右底面 上 ︸ 几 十 卜 一 一 卜 ‘ 在 园柱 的 左底 面 上 三个 系统 产生 的外 部磁 场完全相 同 ， 但是 内部磁场 不同 一争 一 ‘ 》 二 ， 一 一卜 知 卜 ‘ ， 、 ‘ 今 今 如 图 、 和 所示 ， 图 中画 出了中心 轴线 上的 、 侧争 向量 一般 含有轴 向和 径向两个分 量 。 闭线 电流 的等效磁偶 层 向量示意图， 其他 地 方的毛 、 如果 上述的 铁心 载流 螺线管的 匝数 减小到 二 ， 并且 长度 缩短 到 《 ， 则它 变成 了 单匝的 闭线 电流 ， 而等效磁荷 系变成一个均匀的 等效磁 偶层 或称 磁壳 ， 它的磁壳 强度为 ” “ “ 卜 式 中 卜 是 闭线 电流所带 薄片铁心 的磁 导率 ， 也是 等效磁 壳的 内部磁 导率 。 元 电流 的等效元成 宪 气 如果考察的 场 点 与上述 闭线 电流 中心 的距 离 远 大于 电流 回路 上的 点到 其 中心 的 最大距 离 ， 则可 把该 闭线 电流看 成一 个元 电流 。 它 的 磁 矩 为 叫卜 一加 式 中 为该 闭线 电流 的 面 积 向量 。 这时它 的 等效磁壳可 看成一个元磁壳 ， 兰 一卜 二 协 它 的 磁偶极矩为 对于空 心的 螺线管 、 闭线 电流 和 元 电流 ， 可 令 式 、 和 中的 林 、 协 。 ， 就得 到一般 电磁 学和 电磁场 理论 书籍 中所 写 的公 式 。 参 考 文 献 〕 〔 〕 著 ， 安 绍置译 ， 著 ， 钱 尚武 、 印 书馆 ， 。 著 ， 钱 尚武 ， ， 商务印书馆 ， 。 冯慈璋主编 ， 《 电磁 场 》 ， 电磁学 》 ， 一 ， 人 民邮 电出版社 ， 赵祖森译 ， 《 电学原 理 》 上册 ， 一 ， 商务 赵 祖森译 ， 《 电学原理 》 下册 ， 一 ， 人 民教育出版社 ， 一 ， 一 。 、子‘ 、产‘沪