单位长度同结电缆照场能量一发是 图13-19 单位长度自感L=会n是 第十一章电磁场和电磁波 11.1位移电流麦克斯韦方程组 11.1位移电流 1.位移电流全电流安培定律 问题提出：非稳恒电流的电路上 fH.d=f.jds=1≠0，fH.d山=fjds=0. 说明安培环路定理此时失效，需要加以修正。 通过分析得出：在非恒定的情况下，巴的地位与电流 密度c相当。因此，可以用卫代替在两板间中断了的传导 图13-20 电流密度，从而保持了电流的连续性。 ()位移电流：，=此。(2)位移电流密度：=卫 位移电流表示变化的电场可以激发磁场。 (3)位移电流与传导电流的比较 二者唯一共同点仅在于都可以在空间激发磁场，但二者本 质是不同的：位移电流的本质是变化者的电场，而传导电流 则是自由电荷的定向运动：传达室导电流以在通过导体时会 耳热：移电沉也即变 导体 . 全电流安培环路定律 图13-21位移电流 n-as 11.2麦克斯韦方程组 麦克斯韦提出的涡旋电场和位移假说的核心思想是：变化的磁场可以激发涡旋电场：变化 的电场可以激发涡旋磁场。 麦克斯韦电磁场方程组的积分形式 fp.as-Lov-g.js f8ds-0.fndas. 9 单位长度同轴电缆磁场能量 1 2 2 0 ln 4 R I R wm  =  . 图 13-19 单位长度自感 1 0 2 ln 2 R R L  =  . 第十一章 电磁场和电磁波 11.1 位移电流 麦克斯韦方程组 11.1 位移电流 1．位移电流 全电流安培定律 问题提出：非稳恒电流的电路上， d d 0 1  =  =    I L S H l j S ， d d 0 2  =  = L S H l j S . 说明安培环路定理此时失效，需要加以修正。 通过分析得出：在非恒定的情况下， t D 的地位与电流 密度 jC 相当。因此，可以用 t D 代替在两板间中断了的传导 电流密度，从而保持了电流的连续性。 （1）位移电流： t I d d d = . （2）位移电流密度： t d   = D j . 位移电流表示变化的电场可以激发磁场。 （3）位移电流与传导电流的比较 二者唯一共同点仅在于都可以在空间激发磁场，但二者本 质是不同的；位移电流的本质是变化着的电场，而传导电流以 则是自由电荷的定向运动；传达室导电流以在通过导体时会产 生焦耳热，而位移电流则不会产生焦耳热；位移电流也即变化 着的电场存在于真空、导体、电介质中，而传导电流只能存在 于导体中。 2．全电流安培环路定律 图 13-21 位移电流       = + S c l t S D H dl ( j ) d . 11.2 麦克斯韦方程组 麦克斯韦提出的涡旋电场和位移假说的核心思想是：变化的磁场可以激发涡旋电场；变化 的电场可以激发涡旋磁场。 麦克斯韦电磁场方程组的积分形式 V q S V  = =   D dS d ，       = − l S t S B E dl d ，  d = 0 S B S ，       = + S c l t S D H dl ( j ) d . 图 13-20 − + D dD/dt I