(a) (b) (c) 图2-11通过肋片的热量传递 如图2-11所示，己知肋根温度为t0,周围流体温度为to,且t0>t, 为复合换热的表面传热系数h。试确定：肋片中的温度分布及通过肋片的散热 量 解：假设1)肋片在垂直于纸面方向（即深度方向）很长，不考虑温度沿该 方向的变化，因此取单位长度分析： 2)材料导热系数入及表面传热系数h均为常数，沿肋高方向肋片横截 面积Ac不变： 3)表面上的换热热阻1h,远大于肋片的导热热阻δ/，即肋片上任意 截面上的温度均匀不变： 4)肋片顶端视为绝热，即dt/dx=0: 在上述假设条件下，把复杂的肋片导热问题转化为一维稳态导热如图2-11 (b)。若肋片各截面的温度沿高度方向是逐渐降低的如图2-11(c),则导 =0 热微分方程： x+ (1) 计算区域的边界条件是：x=0,t0to; x=h dt/dx=0 肋片的两个侧面不是区域边界，但通过两表面有热量的传递。若把通过两侧 面所交换的热量视为整个截面上的体积热源，那么针对长度为dⅸ的微元体，参如图 2-11 所示，已知肋根温度为 t 0 , 周围流体温度为 t ∞ ，且 t 0 >t ， 为 复合换热的表面传热系数 h 。试确定：肋片中的温度分布及通过肋片的散热 量 解：假设 1 ）肋片在垂直于纸面方向 ( 即深度方向 ) 很长，不考虑温度沿该 方向的变化，因此取单位长度分析； 2 ）材料导热系数 λ 及表面传热系数 h 均为常数，沿肋高方向肋片横截 面积 Ac 不变； 3 ）表面上的换热热阻 1/h ，远大于肋片的导热热阻 δ/λ ，即肋片上任意 截面上的温度均匀不变； 4 ）肋片顶端视为绝热，即 dt/dx=0 ； 在上述假设条件下，把复杂的肋片导热问题转化为一维稳态导热如图 2-11 （ b ）。若肋片各截面的温度沿高度方向是逐渐降低的如图 2-11 （ c ），则导 热微分方程： （ 1 ） 计算区域的边界条件是： x=0 ， t=t 0 -t ∞ ； x=h ， dt/dx=0 肋片的两个侧面不是区域边界，但通过两表面有热量的传递。若把通过两侧 面所交换的热量视为整个截面上的体积热源，那么针对长度为 dx 的微元体，参