推广到任意形状的导体,在突出的地方电荷其曲率半径r小密度,因此电荷 面密度大2 电场亦越大。F=qE,在尖端处电荷受到的力最大, F>表面束缚电子的能力时,电荷脱离导体而去,此即尖端放电的原理。 应用:避雷针;扫描隧道显微镜STM。 r大/a小 注意: (1)导体是个等势体这是计算导体静电问题的一个重要的边界条件,但这个等势体的具体 的电势值并不能预先知道,必须通过其他方法计算得到。比如可以先计算空间的电场分布(类 似我们上一章计算的),再通过计算电场的积分得到;还有一些高等的方法在《电动力学》 介绍 (2)导体的静电问题始终是一个难点,原因就是电荷可以自由移动。在考虑这类问题时要 特别注意外界的条件一边界条件。比如对孤立导体,因电荷不能离开导体,导体上的电荷总 数是个定值。若导体与另一个非常大的导体(如地球)相连,则所考虑的导体上的电荷就不 再是个定值,另一方面,所考虑的导体一定会与大导体之间通过电荷转移来达到平衡一表现 为2者等势。所以对这一类问题,导体的势可以认为是已知量由外接大导体的势决定,而 导体上的电量不再是定值推广到任意形状的导体，在突出的地方电荷其曲率半径r 小密度，因此电荷 面密度大， 0 E σ ε ⊥ = ，电场亦越大。 F = qE r r ，在尖端处电荷受到的力最大， F > 表面束缚电子的能力时，电荷脱离导体而去，此即尖端放电的原理。 应用：避雷针；扫描隧道显微镜 STM。 注意： （1）导体是个等势体这是计算导体静电问题的一个重要的边界条件，但这个等势体的具体 的电势值并不能预先知道，必须通过其他方法计算得到。比如可以先计算空间的电场分布（类 似我们上一章计算的），再通过计算电场的积分得到；还有一些高等的方法在《电动力学》 介绍。 （2）导体的静电问题始终是一个难点，原因就是电荷可以自由移动。在考虑这类问题时要 特别注意外界的条件---边界条件。比如对孤立导体，因电荷不能离开导体，导体上的电荷总 数是个定值。若导体与另一个非常大的导体（如地球）相连，则所考虑的导体上的电荷就不 再是个定值，另一方面，所考虑的导体一定会与大导体之间通过电荷转移来达到平衡---表现 为 2 者等势。所以对这一类问题，导体的势可以认为是已知量---由外接大导体的势决定，而 导体上的电量不再是定值