崔宏滨光学第八章光的偏振和晶体的双折射 E(t2) E(t1) 每一时刻的电矢量可以分解为振幅相等、相位差为π2、相互垂直的振动。 E,(0=Acos(ot-k) 右旋 迎着光的传播方向观察 E (=Acos(@ k 丌 左旋 E(L, =)=E X+e y=Acos(ot-k)r+ Acos(or-ketoy 右旋 用偏振片检验,圆偏光与自然光相同。 5.椭圆偏振光 电矢量端点轨迹的投影为椭圆。每一时刻的电矢量可分解为 E =A coS(@r-k E2 E 2E.E E,=A, cos(@t-k+Ap) A2 A2A, 椭圆长轴或短轴与坐标轴的夹角2g2a=2=-k+△9) E(L, =)=Ex+ey=A, cos(@t-k)x+A cos(( 42c0s1 可以容易得到电矢量的旋转方向,即9∈1,m右旋 △∈,IV,左旋崔宏滨 光学 第八章 光的偏振和晶体的双折射 每一时刻的电矢量可以分解为振幅相等、相位差为π/2、相互垂直的振动。 ⎪ ⎩ ⎪ ⎨ ⎧ = ± − = − ) 2 ( ) cos( ( ) cos( ) E t A t kz E t A t kz y x π ω ω ⎪ ⎪ ⎩ ⎪ ⎪ ⎨ ⎧ = − = + ，左旋 ，右旋 2 2 π ϕ π ϕ ，迎着光的传播方向观察。 E t z E x E y A t kz x A t kz y x y G G G G G ) 2 ( , ) cos( ) cos( π = + = ω − + ω − ± 用偏振片检验，圆偏光与自然光相同。 5．椭圆偏振光 电矢量端点轨迹的投影为椭圆。每一时刻的电矢量可分解为 ⎩ ⎨ ⎧ = − + ∆ = − cos( ) cos( ) ω ϕ ω E A t kz E A t kz y y x x ⇒ + − ∆ϕ = ∆ϕ 2 2 2 2 2 cos sin 2 x y x y y y x x A A E E A E A E E t z E x E y A t kz x A t kz y x y x y G G G G G ( , ) = + = cos(ω − ) + cos(ω − + ∆ϕ) 椭圆长轴或短轴与坐标轴的夹角 α ∆ϕ − = cos 2 2 2 2 x y x y A A A A tg 可以容易得到电矢量的旋转方向，即 ⎩ ⎨ ⎧ ∆ ∈ ∆ ∈ 左旋 右旋 , , , , III IV I II ϕ ϕ 3