故 l 同理 +ul 1_中=0 上式右边第一项,m,如2表示通过固定点的液体质点速度随时间的变化率, 称为当地加速度:等号右边后三项反映了在同一时刻因地点变更而形成的加速度, 称为迁移加速度。所以,用欧拉法描述液体运动时,液体质点的加速度应是当地 加速度与迁移加速度之和。例如,由水箱侧壁开口并接出一根收缩管(图3-1-1), 水经该管流出。由于水箱中的水位逐渐下降,收缩管内同一点的流速随时间不断 减小:另一方面,由于管段收缩,同一时刻收缩管内各点的流速又沿程增加(理 由见§3-3)。前者引起的加速度就是当地加速度(在本例中为负值),后者引起的 加速度就是迁移加速度(在本例中为正值)。 图3-1-1 §3-2欧拉法的几个基本概念 恒定流与非恒定流( Steady Flow and Unsteady Flow)液体运动可分为恒定 流与非恒定流两类。若流场中所有空间点上一切运动要素都不随时间改变,这种 流动称为恒定流。否则,就叫做非恒定流。例如,图3-1-1中水箱里的水位不恒 定时,水流中各点的流速与压强等运动要素随时间而变化,这样的流动就是非恒 定流。若设法使箱内水位保持恒定,则液体的运动就成为恒定流 恒定流中一切运动要素只是坐标x,y,z的函数,而与时间t无关,因而恒 定流中 恒定流中当地加速度等于零,但迁移加速度可以不等于零。 恒定流与非恒定流相比较,欧拉变量中少了一个时间变量t,因而问题要简故 z u u y u u x u u t u dt du a x z x y x x x x x   +   +   +  = = 同理 z u u y u u x u u t u dt du a y z y y y x y y y   +   +   +   = = (3-1-6) z u u x u u x u u t u dt du a z y z y z x z z z   +   +   +   = = 上式右边第一项 t u t u t ux y z       , , 表示通过固定点的液体质点速度随时间的变化率， 称为当地加速度：等号右边后三项反映了在同一时刻因地点变更而形成的加速度， 称为迁移加速度。所以，用欧拉法描述液体运动时，液体质点的加速度应是当地 加速度与迁移加速度之和。例如，由水箱侧壁开口并接出一根收缩管（图 3-1-1）， 水经该管流出。由于水箱中的水位逐渐下降，收缩管内同一点的流速随时间不断 减小；另一方面，由于管段收缩，同一时刻收缩管内各点的流速又沿程增加（理 由见§3-3）。前者引起的加速度就是当地加速度（在本例中为负值），后者引起的 加速度就是迁移加速度（在本例中为正值）。 图 3-1-1 §3-2 欧拉法的几个基本概念 1．恒定流与非恒定流(Steady Flow and Unsteady Flow) 液体运动可分为恒定 流与非恒定流两类。若流场中所有空间点上一切运动要素都不随时间改变，这种 流动称为恒定流。否则，就叫做非恒定流。例如，图 3-1-1 中水箱里的水位不恒 定时，水流中各点的流速与压强等运动要素随时间而变化，这样的流动就是非恒 定流。若设法使箱内水位保持恒定，则液体的运动就成为恒定流。 恒定流中一切运动要素只是坐标 x，y，z 的函数，而与时间 t 无关，因而恒 定流中 = 0   =   =   =   t p t u t u t ux y z (3-2-1) 恒定流中当地加速度等于零，但迁移加速度可以不等于零。 恒定流与非恒定流相比较，欧拉变量中少了一个时间变量 t，因而问题要简