h=(会+√受-1了+（层.在图1.11中曲线ABCD.E是从不考虑吸收以 致吸收越来越大的反射率变化曲线。利用全反射可以对X射线进行聚光或做X射线镜。 1.4X射线的散射和衍射 物质对X射线的散射有相干的称为弹性散射”)和非相干的称为“非弹性散射”)两种。 对于前者，其散射波和入射波具有相同的波长，并且散射前后具有确定的位相关系，散射波之 间相互干涉，产生衍射现象，这为用X射线对物质结构进行分析提供了所需信息。而后者则在 散射过程中随着能量的损失，散射波的波长发生变化，并且位相也无固定关系。 1.4.1弹性散射 当X射线入射到物质上时，物质中的电子便在X射线电场的作用下做加速运动，加速 运动的电子以球面波的形式向周围空间辐射电磁波，即散射波。历史上称这种以电子为散 射体的散射为“Thomson散射”。 如设物质中原子内的电子是“自由”的，则由一个电子所散射的散射波，在距离r处的 强度1，可表示为： = 1.4.1) 式中1。为入射波的强度，r.为经典电子半径(r.=e24πeomc2=2.8179×105[m]),P 为偏振因子，可表示为： P sin'y (1.4.2) X为电子的振动方向与散射波传播方向的夹角。在电子的振动方向(x=0)散射波的强度 为0，在其垂直方向(x=牙)强度最大。 入射 图1.12电子对X射线的散射 实际上原子中的电子是受束缚的。对此，可做如下处理，如图1.12所示，置电子于原 点，取X射线传播方向为z轴，取X射线电场作用下电子受迫振动的方向为x轴，则电子 的运动方程可表示为： ·12· ｈ＝ θ０ （ ） θｃ ２ ＋ θ０ （ ） θｃ ２ ［ ］ －１ ２ ＋（ ）β 槡 δ ２ 。在图１１１中曲线Ａ、Ｂ、Ｃ、Ｄ、Ｅ是从不考虑吸收以 致吸收越来越大的反射率变化曲线。利用全反射可以对Ｘ射线进行聚光或做Ｘ射线镜。 １４ Ｘ射线的散射和衍射 物质对Ｘ射线的散射有相干的（称为“弹性散射”）和非相干的（称为“非弹性散射”）两种。 对于前者，其散射波和入射波具有相同的波长，并且散射前后具有确定的位相关系，散射波之 间相互干涉，产生衍射现象，这为用Ｘ射线对物质结构进行分析提供了所需信息。而后者则在 散射过程中随着能量的损失，散射波的波长发生变化，并且位相也无固定关系。 １４１ 弹性散射 当Ｘ射线入射到物质上时，物质中的电子便在Ｘ射线电场的作用下做加速运动，加速 运动的电子以球面波的形式向周围空间辐射电磁波，即散射波。历史上称这种以电子为散 射体的散射为“Ｔｈｏｍｓｏｎ散射”。 如设物质中原子内的电子是“自由”的，则由一个电子所散射的散射波，在距离ｒ处的 强度Ｉｅ 可表示为： Ｉｅ ＝Ｉ０ Ｐｒ２ ｅ ｒ２ （１４１） 式中Ｉ０ 为入射波的强度，ｒｅ 为经典电子半径（ｒｅ ＝ｅ２ ?４πε０ｍｃ２ ＝２８１７９×１０－１５［ｍ］），Ｐ 为偏振因子，可表示为： Ｐ ＝ｓｉｎ２ χ （１４２） χ为电子的振动方向与散射波传播方向的夹角。在电子的振动方向（χ＝０）散射波的强度 为０，在其垂直方向（χ ＝ π ２）强度最大。 则 曾 χ 韵 电子 散射波 入射波 匀泽 耘泽 耘燥 扎 图１１２ 电子对Ｘ射线的散射 实际上原子中的电子是受束缚的。对此，可做如下处理，如图１．１２所示，置电子于原 点，取Ｘ射线传播方向为ｚ轴，取Ｘ射线电场作用下电子受迫振动的方向为ｘ轴，则电子 的运动方程可表示为： · ２１ ·