Vol.20 No.5 窦晓峰等：Q235钢动态再结晶模型的建立 *469· 回归结果，这里确定激活能为302kJ/ol.根据此激活能再次回归得到(2)式中各系数：A= 0.1347,,=6.475,A=0.2×101°，4=6.3433× 120 10-2,4=0.3×10",A,=1.768×10-2,n2= 3.3842.图2比较了回归的σm和测得的om,(2) 100 X实利值 1第1式 式中第3式和实验结果符合最好， 80 2-第2式 3.2再结晶特征量模型系数的确定 慧 60 3-第3式 式(3)中P根据文献[1]及其他研究结果 40 可知，其范围在0.65~0.85之间，一般取为 20 0.8.其余模型系数可以通过回归实验数据来 0 获得，建立起临界应变、峰值应变和稳态应变 101 10 的模型. Z/s-1 图3给出了动态再结晶特征量实测值和 图2(2)式模型计算的峰值和实测结果相比较 模型计算值的比较. 0.5 0.8 (a) (b) 0.4 0.6 到 0.3 0.2 0.4 0.1 0 0.2 0.1 0.20.30.40.5 0.2 0.4 0.6 0.8 实测em 实测e, 图3动态再结晶特征量实测值和计算值的比较，(a)em,b)e, 由图可以看出，模型计算和实验测得结果相关性较高，所有数据基本均匀分布在图形对 角线附近.但也可以看出，峰值应变模型比稳态应变模型相关性好，这是由于随变形速率的增 加，变形抗力达到稳定值的应变越来越大，实验中无法测量 33动态再结晶动力学的描述 为准确建立动态再结晶运动学模型，这 里通过应力一应变曲线确定再结晶量（见 8 图4)，即通过公式(7)计算得到不同变形条件 下的再结品量.由此，本文所建立的动态再结 晶模型包含动态回复及动态再结晶. X=(a.-)/(o-a,)(e<e<e,) (7) 式中：X为再结晶量，0为临界应变对应应 力，0，为动态再结晶结束时对应的应力， 通过上式确定各变形条件下的再结晶 图4动态再 量，结合(4)式进行非线性回归求得P和P， 晶的计算V ul Z O eN 〕 . 5 窦晓峰等 : Q 253 钢动态再结 晶模 型 的建 立 . 4 6 9 . 回 归结 果 , 这 里确 定 激 活能 为 302 kJ/ m ol . 根 据 此 激 活能 再 次 回 归 得 到 (2) 式 中各系数 : A l - 2080642 ó芝. 、 。, 0 . 13 4 7 , n , = 6 · 4 7 5 , 凡一 0 · 2 x 10 ’ 0 , 凡一 6 . 34 3 3 X 10 一 , , 人 一 0 . 3 x 1 0 ` , , 凡一 1 . 7 6 8 x 10 一 ’ , n Z - 3 . 3 8 4 2 . 图 2 比较 了 回 归的a m 和 测得 的 a m , ( 2) 式 中第 3 式 和实验结 果符合最好 . 1 2 再结晶特征t 模型系数的确定 式 (3 ) 中 p 、根据文 献 川 及其他研 究结 果 可 知 , 其 范 围 在 .0 65 一 0 . 8 5 之 间 , 一 般 取 为 0 . 8 . 其余模型系数可以通过 回归 实验数据 来 获得 , 建立起临界应 变 、 峰值应变 和稳 态应 变 的模型 . 图 3 给 出了 动态再结 晶特 征量 实测值 和 模型计算值 的 比较 . 图2 (2) 式模型计算的峰值和 实测结果相比较 城六酬娜` … . 二 … (b) _ . ’., ., ’ . 二 瓜卜r ! ō、 ù 4 à、 f 0 甘nnU 城本酬璐帕 . 0 0 . 1 0 . 2 0 . 3 0 . 4 0 . 5 0 . 2 0 . 4 0 . 6 0 . 8 实测￡ m 实测 ￡ s 图 3动态再结晶特征 , 实测值和计算值 的比较 , (a) ￡m , 伪沁 。 由图可 以 看 出 , 模 型计算和 实验测得 结果 相关 性 较高 , 所 有数 据基 本 均匀 分布 在 图形 对 角 线附近 . 但也 可以看 出 , 峰值应 变模型 比稳 态应 变模型 相 关性 好 , 这 是 由于随 变形速 率的增 加 , 变形 抗力 达到稳 定值的应变越来 越大 , 实 验 中无 法测 量 . .3 3 动态再结 晶动 力学的描述 二平厂卜卜~ - — 门 _ 1 . 1l 一 厂 cUaas 为准 确建 立 动态再 结 晶运 动学模 型 , 这 里 通 过 应 力 一 应 变 曲线 确 定 再 结 晶 量( 见 图4 ) , 即通过公 式 (7) 计算得 到不 同变形条 件 下 的再结 晶量 . 由此 , 本文 所建立的动态 再结 晶模型包含 动态 回复及 动态再 结 晶 . X 二 ac( 一 a) / ac( 一 as ) 仅 < 。 < 动 (7 ) 式 中 : X 为 再 结 晶 量 , a c 为 临 界 应 变 对应 应 力 , as 为 动态再 结 晶结束 时对应 的应 力 . 通 过 上 式 确 定 各 变 形 条件 下 的再 结 晶 量 , 结 合 (4) 式 进 行非 线性 回 归 求得 尸 : 和 尸 9 图4 动态再 晶的计算