(2)不受物体是否为常数限制。 2)求解方法 如图4-9所示，一无限大平板，右侧面受周围流体的冷却，表面 △x 传热导数为h,对于边界节点N代表了宽为2的元体。 对于该元体，根据傅立叶定律和能量守恒定律得： 型+能，x络拉 △x 2△T 变形为 -0-a+偶+ 2hAT (4-17) a△T 其中△x -一是以△x为特征长度的傅里叶数，称网络傅里叶数，记为： Fob。 h△x 一一是以△x为特征长度的毕渥数，称网络毕渥数，记为： A。 hAt Oc△x 项变形如下： AT-是△TAx=aAAx=而，B c△xc△x2A△x22 所以袋D=9（1-2D△B△-2RA)+20a鼎+2 FoA BiAI (4-18) 补充：4-17的推导过程 Ax 对于2的元体： (I)根据傅立叶定律，在i时层上，从节点N一1传导给节点N的热流量， 即从N一1传给元体 单位面积的热流量为：热。-堡型 △x (a) (2)根据牛顿冷却公式，平板右侧被冷却时，在1时层上其单位面积损失的热流 量为： g=h心-0) (b) 9=c |△x (3)在1 时层上元体宁热力学能的增量： 其中 x（ 2 ）不受物体是否为常数限制。 2 ）求解方法 如图 4-9 所示，一无限大平板，右侧面受周围流体的冷却，表面 传热导数为 h ，对于边界节点 N 代表了宽为 的元体。 对于该元体，根据傅立叶定律和能量守恒定律得： = 变形为 （ 4-17 ） 其中 ——是以 为特征长度的傅里叶数，称网络傅里叶数，记为： 。 ——是以 为特征长度的毕渥数，称网络毕渥数，记为： 。 一项变形如下： 所以 = （ 2 2 ） +2 +2 （ 4-18 ） 补充： 4-17 的推导过程 对于 的元体： ⑴ 根据傅立叶定律，在 i 时层上，从节点 N — 1 传导给节点 N 的热流量， 即 从 N — 1 传 给 元 体 单 位 面 积 的 热 流 量 为 ： （ a ） ⑵ 根据牛顿冷却公式，平板右侧被冷却时，在 i 时层上其单位面积损失的热流 量为： （ b ） ⑶ 在 i 时层上元体 热力学能的增量： 其中